Mostrar código-fonte de Equação de estado de Murnaghan

{{não confundir com|equação de estado de Birch–Murnaghan}}

A '''equação de estado de Murnaghan''' é a relação entre o volume de um corpo e a pressão a que ele está submetido.  Esta é uma das muitas equações de estado que têm sido usadas em [[Geociências|ciências da Terra]] e [[Choque (mecânica)|física do choque]] para modelar o comportamento da matéria sob condições de alta pressão.  Deve seu nome a [[Francis Dominic Murnaghan|Francis D. Murnaghan]]<ref name="Murnaghan1944">{{citar periódico
| ultimo1     = Murnaghan
| primeiro1  = F.D.
| ultimo2    = 
| primeiro2  = 
| data       = 1944
| titulo     = The Compressibility of Media under Extreme Pressures
| url        = 
| periódico  = Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America
| volume     = 30
| numero     = 9
| páginas    = 244–247 
| pmc=1078704
| pmid=16588651
| bibcode = 1944PNAS...30..244M
| doi        = 10.1073/pnas.30.9.244
| doi-access = free
| acessodata = 
}}</ref> que propôs em 1944 refletir o comportamento do material sob uma faixa de pressão tão ampla quanto possível para refletir um fato experimentalmente estabelecido: quanto mais um sólido é comprimido, mais difícil é comprimi-lo ainda mais.

A equação de Murnaghan é derivada, sob certas suposições, a partir das equações da [[mecânica de meios contínuos]].  Envolve dois parâmetros ajustáveis: o [[Módulo volumétrico|módulo de incompressibilidade]] ''K''<sub>0</sub> e sua primeira derivada em relação à pressão, ''K''&prime;<sub>0</sub>, ambos medidos à pressão ambiente. Em geral, esses coeficientes são determinados por uma [[Regressão (estatística)|regressão]] em valores obtidos experimentalmente de volume ''V'' como uma função da pressão ''P''.  Esses dados experimentais podem ser obtidos por [[difração]] de [[raios X]] ou por testes de choque. A regressão também pode ser realizada nos valores da energia em função do volume obtido a partir de ''[[ab-initio]]'' e cálculos de [[dinâmica molecular]].

A equação de estado de Murnaghan é tipicamente expressa como:

<math display="block">
P(V) = \frac{K_0}{K_0'} \left[\left(\frac{V}{V_0}\right)^{-K_0'} - 1\right] \,.
</math>

Se a redução do volume sob compressão for baixa, i.e., para ''V''/''V''<sub>0</sub> maior que aproximadamente 90%, a equação de Murnaghan pode modelar dados experimentais com precisão satisfatória.  Além disso, ao contrário de muitas equações de estado propostas, fornece uma expressão explícita do volume em função da pressão ''V''(''P'').  Mas o seu alcance de validade é limitado e a interpretação física inadequada.  No entanto, esta equação de estado continua a ser amplamente utilizada em modelos de explosivos sólidos.  Das equações de estado mais elaboradas, a mais utilizada na física da Terra é a [[equação de estado de Birch–Murnaghan]].  Na física de choque de metais e ligas, outra equação de estado amplamente utilizada é a [[equação de estado de Mie–Grüneisen]].

== Plano de fundo ==

O estudo da estrutura interna da Terra através do conhecimento das propriedades mecânicas dos constituintes das camadas internas do planeta envolve condições extremas; a pressão pode ser contada em centenas de [[Pascal (unidade)|gigapascal]] e as temperaturas em milhares de graus.  O estudo das propriedades da matéria nessas condições pode ser feito experimentalmente através de dispositivos como [[célula de bigorna de diamante]] para pressões estáticas, ou submetendo o material a [[Onda de choque|ondas de choque]].  Deu também origem a trabalhos teóricos para determinar a equação de estado, ou seja, as relações entre os diferentes parâmetros que definem neste caso o estado da matéria: o volume (ou densidade), a temperatura e a pressão.

Existem duas abordagens:
* as equações de estado derivadas de [[Potencial interatômico|potenciais interatômicos]], ou possivelmente cálculos ''ab initio'';
* derivado das relações gerais das equações de estado da mecânica e da termodinâmica. A equação de Murnaghan pertence a esta segunda categoria.

Dezenas de equações foram propostas por vários autores.<ref>{{citar periódico
| ultimo1     = Wedepohl
| primeiro1  = P.T.
| ultimo2    = 
| primeiro2  = 
| data       = 1972
| titulo     = Comparison of a simple two-parameter equation of state with the Murnaghan equation
| url        = 
| periódico  = Solid State Communications
| volume     = 10
| numero     = 10
| páginas    = 947–951
|bibcode= 1972SSCom..10..947W
| doi        = 10.1016/0038-1098(72)90228-1
| acessodata = 
}}</ref>  Estas são relações empíricas, a qualidade e a relevância dependem da utilização que delas se faz e podem ser julgadas por diferentes critérios: o número de parâmetros independentes envolvidos, o significado físico que pode ser atribuído a esses parâmetros, a qualidade dos dados experimentais , e a consistência dos pressupostos teóricos que fundamentam sua capacidade de extrapolar o comportamento dos sólidos em alta compressão.<ref name=Stacey1981>{{citar periódico
| ultimo1     = Stacey
| primeiro1  = F.D.
| ultimo2    = Brennan
| primeiro2  = B.J.
| ultimo3    = Irvine
| primeiro3  = R.D.
| data       = 1981
| titulo     = Finite strain theories and comparison with seismological data
| url        = http://www.springerlink.com.chimie.gate.inist.fr/content/x0254w7q10k44w52/?p=8afe65621b9d4a79a3f0d9fd2466b263&pi=1
| periódico  = Surveys in Geophysics
| volume     = 4
| numero     = 3
| páginas    = 189–232
| bibcode = 1981GeoSu...4..189S
| s2cid = 129899060
| doi        = 10.1007/bf01449185
| acessodata = 
}}{{dead link|date=February 2020|bot=medic}}{{cbignore|bot=medic}}</ref>

== Expressões para a equação de estado ==
Geralmente, a temperatura constante, o módulo de volume é definido por:
<math display="block"> K = -V \left(\frac{\partial P}{\partial V}\right)_T.</math>
A maneira mais fácil de obter uma equação de estado relacionando ''P'' e ''V'' é assumir que ''K'' é constante, ou seja, independente da pressão e da deformação do sólido, então simplesmente encontramos a lei de Hooke.  Neste caso, o volume diminui exponencialmente com a pressão.  Este não é um resultado satisfatório porque está experimentalmente estabelecido que à medida que um sólido é comprimido, torna-se mais difícil de comprimir.  Para ir mais longe, devemos levar em conta as variações das propriedades elásticas do sólido com a compressão.

A suposição de Murnaghan é assumir que o módulo de volume é uma função linear da pressão:<ref name="Murnaghan1944"/>
<math display="block"> K = K_0 + P\ K_0'</math>
A equação de Murnaghan é o resultado da integração da [[equação diferencial]]:
<math display="block">
P(V) = \frac{K_0}{K_0'} \left[\left(\frac{V}{V_0}\right)^{-K_0'} - 1\right]
</math>
Também podemos expressar o volume dependendo da pressão:
<math display="block">
V(P) = V_0 \left[1+ P \left(\frac{K'_0}{K_0}\right)\right]^{-1/K'_0}
</math>

Esta apresentação simplificada é, no entanto, criticada por Poirier como carente de rigor.<ref>Poirier (2002), p. 65.</ref>  A mesma relação pode ser demonstrada de forma diferente do fato de que a incompressibilidade do produto do módulo e do coeficiente de expansão térmica não depende da pressão para um determinado material.<ref name=Kumar1995>{{citar periódico
| ultimo1     = Kumar
| primeiro1  = M.
| ultimo2    = 
| primeiro2  = 
| data       = 1995
| titulo     = High pressure equation of state for solids
| url        = 
| periódico  = Physica B: Condensed Matter
| volume     = 212
| numero     = 4
| páginas    = 391–394
| bibcode = 1995PhyB..212..391K
| doi        = 10.1016/0921-4526(95)00361-C
| acessodata = 
}}</ref>  Esta equação de estado também é um caso geral da relação [[politropo]] mais antiga <ref name="mnras">Weppner, S. P., McKelvey, J. P., Thielen, K. D. and Zielinski, A. K., "A variable polytrope index applied to planet and material models", "Monthly Notices of the Royal Astronomical Society", Vol. 452, No. 2 (Sept. 2015), pages 1375–1393, Oxford University Press also found at [https://arxiv.org/abs/1409.5525 the arXiv]</ref> que também tem uma relação de força constante.

Em algumas circunstâncias, especialmente em relação a cálculos ''ab initio'', , a expressão da energia em função do volume será preferida,<ref>Silvi (1997), p. 122.</ref> a qual pode ser obtido integrando a equação acima de acordo com a relação {{math|1=''P'' = −''dE''/''dV''}}.  Pode ser escrita para ''K''&prime;<sub>0</sub> diferente de 3,
<math display="block">
E(V) = E_0 + K_0\,V_0\left[\frac{1}{K_0'(K_0'-1)}\left(\frac{V}{V_0}\right)^{1-K_0'} + \frac{1}{K_0'}\frac{V}{V_0} - \frac{1}{K_0'-1}\right].
</math>

{| class="toccolours collapsible collapsed" width="60%" style="text-align:left"
! Derivação da equação de estado de Murnaghan:
|-
|Um sólido tem um certo volume de equilíbrio <math>V_0</math>, e a energia aumenta quadraticamente à medida que o volume aumenta ou diminui uma pequena quantidade desse valor.  A dependência plausível mais simples da energia em relação ao volume seria um sólido harmônico, com
<math display="block">
E = E_0 + \frac{1}{2} K_0 \frac{(V-V_0)^2}{V_0}.
</math>

O próximo modelo razoável mais simples seria com um [[módulo volumétrico]] constante
<math display="block">K_0 = - V \left( \frac{\partial P}{\partial V} \right)_T.</math>

Integrando-se resulta
<math display="block">\begin{align}
P &= K_0 \ln(V_0/V)
V &= V_0 \exp(-P/K_0)
E &= E_0 + K_0 \left( V_0 - V + V \ln(V/V_0) \right). 
\end{align}</math>
Uma equação de estado mais sofisticada foi derivada por [[Francis Dominic Murnaghan|Francis D. Murnaghan]] da [[Universidade Johns Hopkins]] em 1944{{ref|Murnaghan}}.  Para começar, consideramos a pressão {{NumBlk||<math display="block">P = - \left( \frac{\partial E}{\partial V} \right)_S</math>|{{EquationRef|1}}}} e o módulo volumétrico
{{NumBlk||<math display="block">K = -V\left( \frac{\partial P}{\partial V} \right)_T.</math>|{{EquationRef|2}}}}

Experimentalmente, a derivada da pressão do módulo volumétrico
{{NumBlk||<math display="block">K' =  \left( \frac{\partial K}{\partial P} \right)_T</math>|{{EquationRef|3}}}}
descobriu-se que muda pouco com a pressão.  Se tomarmos <math>K' = K'_0</math> como sendo uma constante, então
{{NumBlk||<math display="block">K = K_0 + K'_0 P \qquad(4)</math>|{{EquationRef|4}}}}
onde <math>K_0</math> é o valor de <math>K</math> quando <math>P = 0.</math>
Podemos equiparar isso com ({{EquationNote|2}}) e reorganizar como
{{NumBlk||<math display="block">\frac{dV}{V} = -\frac{d P}{K_0 + K'_0 P}.</math>|{{EquationRef|5}}}}

Integrando isso resulta em
{{NumBlk||<math display="block">P(V) = \frac{K_0}{K'_0} \left(\left(\frac{V_0}{V}\right)^{K'_0} - 1\right) </math>|{{EquationRef|6}}}}
ou equivalentemente
{{NumBlk||<math display="block">V(P) = V_0 \left(1+K'_0 \frac{P}{K_0}\right)^{-1/K'_0}.</math>|{{EquationRef|7}}}}

Substituindo ({{EquationNote|6}}) em <math display="inline">E = E_0 - \int P \, dV</math> quando <math>T = 0</math> então resulta na equação de estado para energia.
{{NumBlk||<math display="block">
E(V) = E_0
 + \frac{ K_0 V }{ K_0' } \left( \frac{ (V_0/V)^{K_0'} }{ K_0' - 1 } + 1 \right)
 - \frac{ K_0 V_0 }{ K_0' - 1 }.
</math>|{{EquationRef|8}}}}

Muitas substâncias têm um valor <math>K'_0</math> bastante constante de aproximadamente 3,5.
|}

== Vantagens e limitações ==
Apesar da sua simplicidade, a equação de Murnaghan é capaz de reproduzir os dados experimentais para uma gama de pressões que pode ser bastante grande, da ordem de ''K''<sub>0</sub>/2.<ref name=Anderson1995>{{citar livro
| ultimo1     = Anderson
| primeiro1  =  O.L.
| autorlink = 
| data = 
| título =  Equations of state of solids for geophysics and ceramic science
| páginas =  179
| edição =  
| local =  
| publicado =  Oxford University Press
| ano =  1995
| series =  
| isbn =  9780195345278
| issn = 
| url =  https://books.google.com/books?id=qSqiz2NK7TIC&pg=PR4
| acessodata =  
}}</ref>  Também permanece satisfatório, uma vez que o razão ''V''/''V''<sub>0</sub> permanece acima de 90%.<ref>{{citar livro
| ultimo1     = Angel
| primeiro1  =  R.J.
| autorlink = 
| data = 
| título =  High-Pressure Crystallography
| capitulo = Some practical aspects of studying equations of state and structural phase transitions at high pressure
| páginas =  21–36
| edição =  
| local =  Dordrecht
| publicado =  Springer
| ano =  
| series =  NATO Science Series
| isbn =  978-1-4020-1954-8
| issn = 
| url =  https://link.springer.com/chapter/10.1007/978-1-4020-2102-2_2
| acessodata =  
}}</ref>  Nesta faixa, a equação de Murnaghan tem uma vantagem em relação a outras equações de estado se quisermos expressar o volume em função da pressão.<ref name=Hol1996>{{citar periódico
| ultimo1     = Holzapfel
| primeiro1  = W.B.
| ultimo2    = 
| primeiro2  = 
| data       = 1996
| titulo     = Physics of solids under strong compression
| url        = 
| periódico  = Reports on Progress in Physics
| volume     = 59
| numero     = 1
| páginas    = 29–90
| bibcode = 1996RPPh...59...29H
| s2cid = 250909120
| doi        = 10.1088/0034-4885/59/1/002
| acessodata = 
}}</ref>

No entanto, outras equações podem fornecer melhores resultados e vários estudos teóricos e experimentais mostram que a equação de Murnaghan é insatisfatória para muitos problemas.  Assim, na medida em que a proporção ''V''/''V''<sub>0</sub> torna-se muito baixa, a teoria prevê que ''K''&prime; tende a 5/3, que é o [[limite de Thomas–Fermi]].<ref name=Hol1996/><ref>{{citar periódico
| ultimo1     = Tal
| primeiro1  = Yoram
| ultimo2    = Levy
| primeiro2  = Mel
| data       = Fevereiro de 1981
| titulo     = Expectation values of atoms and ions: The Thomas-Fermi limit
| url        = https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevA.23.408
| periódico  = Phys. Rev. A
| volume     = 23
| numero     = 2
| páginas    = 408--415
| publicado =  
| doi        = 10.1103/PhysRevA.23.408
| acessodata = American Physical Society
}}</ref><ref group="nota">A teoria de Thomas-Fermi considera um sólido fortemente comprimido como um gás de elétrons degenerado ([[gás de Fermi]]) com um termo adicional de [[Triagem de campo elétrico|triagem]] para levar em conta a presença de núcleos atômicos.</ref>  No entanto, na equação de Murnaghan, ''K''&prime; é constante e definido para seu valor inicial.  Em particular, o valor ''K''&prime;<sub>0</sub> = 5/3 torna-se inconsistente com a teoria em algumas situações. Na verdade, quando extrapolado, o comportamento previsto pela equação de Murnaghan torna-se rapidamente improvável.<ref name=Hol1996/>

Independentemente deste argumento teórico, a experiência mostra claramente que ''K''&prime; diminui com a pressão, ou em outras palavras, que a segunda derivada do módulo de incompressibilidade ''K''&Prime; é estritamente negativo.  Uma teoria de segunda ordem baseada no mesmo princípio (ver secção seguinte) pode explicar esta observação, mas esta abordagem ainda é insatisfatória.  Na verdade, isso leva a um módulo de volume negativo no limite onde a pressão tende ao infinito.  Na verdade, esta é uma contradição inevitável, qualquer que seja a expansão polinomial escolhida, porque sempre haverá um termo dominante que diverge para o infinito.<ref name=Stacey1981/>

Estas importantes limitações levaram ao abandono da equação de Murnaghan, o que W. Holzapfel chama "uma forma matemática útil sem qualquer justificativa física".<ref>{{citar periódico
| ultimo1     = Holzapfel
| primeiro1  = W.B.
| ultimo2    = 
| primeiro2  = 
| data       = 2001
| titulo     = Equations of state for solids under strong compression
| url        = 
| periódico  = Zeitschrift für Kristallographie
| volume     = 216
| numero     = 9
| páginas    = 473–488
| bibcode = 2001ZK....216..473H
| s2cid = 94908666
| doi        = 10.1524/zkri.216.9.473.20346
| acessodata = 
}}</ref>  Na prática, a análise dos dados de compressão é feita utilizando equações de estado mais sofisticadas.  A mais comumente usado na comunidade científica é a equação de Birch–Murnaghan, segunda ou terceira ordem na qualidade dos dados coletados.<ref>{{citar livro
| ultimo1     = Boldyreva
| primeiro1  =  E.
| ultimo2    = Dera
| primeiro2  = P.
| ultimo3    = Ballaran
| primeiro3  = T. Boffa
| autorlink = 
| data = 
| título =  High-Pressure Crystallography: From Fundamental Phenomena to Technological Applications
| capitulo = Equations of state and their applications in geosciences
| páginas =  135–145
| edição =  
| local =  
| publicado =  Springer
| ano =  
| series =  
| isbn =  
| issn = 
| url =  
| acessodata =  
}}</ref>

Finalmente, uma limitação muito geral deste tipo de equação de estado é a sua incapacidade de levar em conta as transições de fase induzidas pela pressão e temperatura de fusão, mas também múltiplas transições sólido-sólido que podem causar mudanças abruptas na densidade e no módulo aparente baseadas na pressão.<ref name=Stacey1981/>

== Exemplos ==
Na prática, a equação de Murnaghan é utilizada para realizar uma regressão em um conjunto de dados, onde se obtém os valores dos coeficientes ''K''<sub>0</sub> e ''K''&prime;<sub>0</sub>.  Obtidos estes coeficientes, e conhecendo o valor do volume para as condições ambientais, somos, em princípio, capazes de calcular o volume, a densidade e o módulo aparente para qualquer pressão.

O conjunto de dados é principalmente uma série de medições de volume para diferentes valores de pressão aplicada, obtidos principalmente por difração de raios X.  Também é possível trabalhar com dados teóricos, calculando a energia para diferentes valores de volume por métodos ''ab initio'', e então regredindo esses resultados.  Isto dá um valor teórico do módulo de elasticidade que pode ser comparado com resultados experimentais.

A tabela seguinte lista alguns resultados de diferentes materiais, com o único propósito de ilustrar algumas análises numéricas que têm sido feitas através da equação de Murnaghan, sem prejuízo da qualidade dos modelos obtidos.  Dadas as críticas feitas na seção anterior sobre o significado físico da equação de Murnaghan, estes resultados devem ser considerados com cautela.
 
{| class="wikitable centre"
! scope=col | Material
! scope=col | <math>K_0</math> (GPa)
! scope=col | <math>K'_0</math>
|- 
|[[NaF]]<ref name="Kumar1995" />
|46,5
|5,28
|- 
|[[NaCl]]<ref name="Kumar1995" />
|24,0
|5,39
|- 
|[[Brometo de sódio|NaBr]]<ref name="Kumar1995" />
|19,9
|5,46
|- 
|[[Iodeto de sódio|NaI]]<ref name="Kumar1995" />
|15,1
|5,59
|- 
|[[óxido de magnésio|MgO]]<ref name="Anderson1995" />
|156
|4,7
|- 
|[[Calcita]] (CaCO<sub>3</sub>)<ref>Silvi,1997. p. 123.</ref>
|75,27
|4,63
|- 
|[[Magnesita]] (MgCO<sub>3</sub>)<ref>Silvi, 1997.</ref>
|124,73
|3,08
|- 
|[[Carbeto de silício]] (3C-SiC)<ref>{{citar periódico
| ultimo1     = Strössner
| primeiro1  = K.
| ultimo2    = Cardona
| primeiro2  = M.
| ultimo3    = Choyke
| primeiro3  = W. J.
| data       = 1987
| titulo     = High pressure X-ray investigations on 3C-SiC
| url        = 
| periódico  = Solid State Communications
| volume     = 63
| numero     = 2
| páginas    = 113–114
| doi        = 10.1016/0038-1098(87)91176-8|bibcode=1987SSCom..63..113S
| acessodata = 
}}</ref>
|248
|4,0
|}

== Extensões e generalizações ==

Para melhorar os modelos ou evitar críticas descritas acima, foram propostas várias generalizações da equação de Murnaghan.  Geralmente consistem em abandonar uma suposição simplificadora e adicionar outro parâmetro ajustável.  Isto pode melhorar as qualidades de refinamento, mas também levar a expressões complicadas.  A questão do significado físico destes parâmetros adicionais também é levantada.

Uma estratégia possível é incluir um termo adicional ''P''<sup>2</sup> no desenvolvimento prévio,<ref>{{citar periódico
| ultimo1     = MacDonald
| primeiro1  = J.R.
| ultimo2    = Powell
| primeiro2  = D.R.
| data       = 1971
| titulo     = Discrimination Between Equations of State
| url        = 
| periódico  = Journal of Research of the National Bureau of Standards Section A
| volume     = 75
| numero     = 5
| páginas    = 441
| doi        = 10.6028/jres.075A.035
|doi-access= free
| acessodata = 
}}</ref><ref>MacDonald, 1969, p. 320</ref> exigindo que <math> K = K_0 + PK_0' + P^2K_0''</math>.  Resolver esta equação diferencial dá a equação do Murnaghan de segunda ordem:
<math display="block">
P(V) = 2 \frac{K_0}{K_0'} \left[\frac{\Gamma}{K_0'}\,\frac{\left(\frac{V_0}{V}\right)^{\Gamma}+1}{\left(\frac{V_0}{V}\right)^{\Gamma}-1} - 1\right]^{-1}
</math>
onde <math>\Gamma^2 = K_0'^2 - 2 K_0 K_0'' > 0</math>.  Encontrado naturalmente na equação de primeira ordem tomando-se <math>K_0''=0</math>.  Desenvolvimentos para uma ordem superior a 2 são possíveis em princípio,<ref>{{citar periódico
| ultimo1     = Fuchizaki
| primeiro1  = Kazuhiro
| ultimo2    = 
| primeiro2  = 
| data       = 2006
| titulo     = Murnaghan equation of state revisited
| url        = http://jpsj.ipap.jp/link?JPSJ/75/034601/
| periódico  = Journal of the Physical Society of Japan
| volume     = 75
| numero     = 3
| páginas    = 034601
| bibcode = 2006JPSJ...75c4601F
| doi        = 10.1143/jpsj.75.034601
| acessodata = 
}}</ref> mas ao custo de adicionar um parâmetro ajustável para cada termo.

Outras generalizações podem ser citadas:
* Kumari e Dass propuseram uma generalização abandonando a condição ''K'' = 0 mas assumindo o resultado ''K'' / ''K''&prime; independente da pressão;<ref>{{citar periódico
| ultimo1     = Kumari
| primeiro1  = M.
| ultimo2    = Dass
| primeiro2  = N.
| data       = 1990
| titulo     = An equation of state applied to sodium chloride and caesium chloride at high pressures and high temperatures
| url        = 
| periódico  = Journal of Physics: Condensed Matter
| volume     = 2
| numero     = 14
| páginas    = 3219–3229
| bibcode = 1990JPCM....2.3219K
| s2cid = 250827859
| doi        = 10.1088/0953-8984/2/14/006
| acessodata = 
}}</ref>
* Kumar propôs uma generalização levando em consideração a dependência do parâmetro de Anderson em função do volume.  Posteriormente, foi demonstrado que esta equação generalizada não era nova, mas sim redutível à [[equação de Tait]].<ref name="Kumar1995"/><ref>{{citar periódico
| ultimo1     = Shanker
| primeiro1  = J.
| ultimo2    = Singh
| primeiro2  = B.
| ultimo3    = Kushwah
| primeiro3  = S.S.
| data       = 1997
| titulo     = On the high-pressure equation of state for solids
| url        = 
| periódico  = Physica B: Condensed Matter
| volume     = 229
| numero     = 3–4
| páginas    = 419–420
| doi        = 10.1016/S0921-4526(96)00528-5|bibcode=1997PhyB..229..419S
| acessodata = 
}}</ref>

{{Notas}}

{{referências}}

== Bibliografia ==
* {{citar livro
| ultimo1     = Poirier
| primeiro1  =  J.P.
| autorlink = 
| data = 
| título =  Introduction to the physics of the Earth's interior
| páginas =  
| edição =  
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| publicado =  Cambridge University Press
| ano =  2002
| series =  
| isbn =  9780521663922
| issn = 
| url =  https://books.google.com/books?id=_YOCl86XPHoC&pg=PP1
| acessodata =  
}}
* {{citar livro
| ultimo1     = Silvi
| primeiro1  =  B.
| ultimo2    = P.
| primeiro2  = d'Arco
| autorlink = 
| data = 1997
| título =  Modelling of Minerals and Silicated Materials
| páginas =  
| edição =  
| local =  
| publicado =  Kluwer Academic Publishers
| ano =  
| series =  
| isbn =  9780792343332
| issn = 
| url =  https://books.google.com/books?id=60wSAQAAIAAJ
| acessodata =  
}}
* {{citar periódico
| ultimo1     = MacDonald
| primeiro1  = J.R.
| ultimo2    = 
| primeiro2  = 
| data       = 1969
| titulo     = Review of Some Experimental and Analytical Equations of State
| url        = 
| periódico  = Reviews of Modern Physics |volume =
| volume     = 41
| numero     = 2
| páginas    = 316–349
| bibcode = 1969RvMP...41..316M
| doi = 10.1103/revmodphys.41.316
| acessodata = 
}}

== Ver também ==
* [[Equação de estado]]
* [[Politropo]]

[[Categoria:Mecânica dos meios contínuos]]
[[Categoria:Equações da física]]