Mostrar código-fonte de Quark

{{ver desambiguação}}
{{Mais notas|data=junho de 2021}}
{{Info/partícula
| nome = Quark
| imagem = [[Ficheiro:Proton quark structure.svg|250x250px|centro]]
| descrição = Um próton é composto de dois quarks up, um quark down e os glúons que mediam as forças os "unindo". A atribuição de cores de quarks individuais é arbitrária, mas todas as três cores devem estar presentes.
| num_tipos = 6 ([[Quark u|up]], [[Quark d|down]], [[Quark s|strange]], [[Quark c|charm]], [[Quark b|bottom]], e [[Quark t|top]])
| classificação =
| composição = [[Partícula elementar]]
| família = [[Férmion|Fermionica]]
| grupo = 
| geração = 1ª, 2ª, 3ª
| interação = [[Eletromagnetismo]], [[Gravidade]], [[Força forte]], [[Força fraca]]
| partícula = 
| antipartícula = Antiquark ({{SubatomicParticle|Antiquark|link=sim}})
| estado = 
| teorizada = {{Lista simples|
*[[Murray Gell-Mann]] (1964)
*[[George Zweig]] (1964)}}
| descoberta = [[Centro de Aceleração Linear de Stanford|SLAC]] (c. 1968)
| símbolo = {{SubatomicParticle|Quark|}}
| massa = 
| decaimento = 
| decaimento_de_partícula = 
| carga_elétrica = +{{Frac|2|3}}&nbsp;[[Carga elementar|e]], -{{Frac|1|3}}&nbsp;[[Carga elementar|e]]
| radiação = 
| momento_do_dipolo_elétrico = 
| polarizabilidade_elétrica = 
| momento_magnético = 
| carga_de_cor = Sim
| spin =  {{Frac|1|2}}
| num_spin = 
| numero_leptonico = 
| numero_barionico = {{Frac|1|3}}
| estranheza = 
}}
O '''quark''', na [[física de partículas]], é uma [[partícula elementar]] e um de dois constituintes fundamentais da matéria (o outro é o&nbsp;[[lépton]]).&nbsp;Quarks se combinam para formar partículas compostas chamadas [[hádron]]s das quais as mais estáveis desse tipo são os [[próton]]s e os [[nêutron]]s, que são os principais componentes dos [[Núcleo atómico|núcleos atômicos]].<ref>"{{citar web|URL =http://global.britannica.com/EBchecked/topic/486323/quark|título =Quark (Partícula subatômica)|arquivourl =https://web.archive.org/web/20140113214730/http://global.britannica.com/EBchecked/topic/486323/quark|arquivodata =2014-01-13|urlmorta =yes}}".&nbsp;''Encyclopædia Britannica''. Retrieved 2008-06-29.</ref> Devido a um fenômeno conhecido como [[Confinamento (física)|confinamento de cor]], os quarks nunca são diretamente observados ou encontrados de forma isolada; eles podem ser encontrados apenas nos hádrons, como os [[bárion]]s (categoria a que pertencem os prótons e os nêutrons), e os [[méson]]s.<ref>R. Nave.&nbsp;"{{citar web|URL=http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/Particles/quark.html#c6|título=Confinement of quarks|publicado=}}".&nbsp;''[[HyperPhysics]]''.&nbsp;[[Georgia State University]], Department of Physics and Astronomy. Retrieved 2008-06-29.</ref><ref>R. Nave.&nbsp;"{{citar web|URL=http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/Particles/qbag.html#c1|título=Bag Model of Quark Confinement|publicado=}}"&nbsp;''[[HyperPhysics]]''.&nbsp;Georgia State University, Department of Physics and Astronomy. Retrieved 2008-06-29.</ref> Por essa razão, muito do que se sabe sobre os quarks advém da observação dos hádrons.

Os quarks possuem várias propriedades intrínsecas, como [[carga elétrica]], [[massa]], [[carga de cor]] e [[spin]]. Eles são as únicas partículas elementares do [[Modelo Padrão]] da [[física de partículas]] que experienciam todas as quatro interações fundamentais, também conhecidas como [[Força fundamental|forças fundamentais]] ([[eletromagnetismo]], [[gravidade]], [[força forte]] e por último a [[força fraca]]), assim como são as únicas partículas conhecidas cuja carga elétrica não é um múltiplo inteiro da [[Carga do elétron|carga elétrica elementar]].

Existem seis tipos, conhecidos como [[Sabor (física)|sabores]], de quarks: [[Quark Up|up]],&nbsp;[[quark down|down]],&nbsp;[[Quark Strange|strange]],&nbsp;[[quark charm|charm]],&nbsp;[[quark bottom|bottom]], e&nbsp;[[quark top|top]].<ref name=":1">R. Nave.&nbsp;"{{citar web|URL=http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/Particles/quark.html|título=Quarks|publicado=}}".&nbsp;''[[HyperPhysics]]''.&nbsp;Georgia State University, Department of Physics and Astronomy. Retrieved 2008-06-29.</ref> Os quarks up e down possuem as menores massas entre todos os quarks. Os quarks mais pesados se tornam rapidamente quarks up e down através do processo de decaimento de partícula, que é a transformação de um estado de maior massa para um estado de menor massa. Por causa disso, os quarks up e down são geralmente estáveis e portanto, os mais comuns no [[universo]], enquanto os quarks&nbsp;strange,&nbsp;charm,&nbsp;bottom e&nbsp;top só podem ser produzidos em [[Colisão de partículas|colisões]] de alta energia (como as que envolvem [[Raio cósmico|raios cósmicos]] e [[Acelerador de partículas|aceleradores de partículas]]). Para cada sabor de quark existe um tipo correspondente de [[antipartícula]], denominada [[antiquark]], que difere do quark apenas pelo fato de que algumas das suas propriedades (como a carga elétrica) terem igual magnitude porém sinais opostos.

O modelo do quark foi proposto de forma independente pelos físicos [[Murray Gell-Mann]] e [[George Zweig]] em 1964.<ref name=":0">B. Carithers, P. Grannis (1995).&nbsp;"{{citar web|URL = http://www.slac.stanford.edu/pubs/beamline/25/3/25-3-carithers.pdf|título = Discovery of the top quark|publicado = }}"&nbsp;(PDF).&nbsp;''Beam Line''&nbsp;([[SLAC]])&nbsp;'''25'''&nbsp;(3): 4–16. Retrieved 2008-09-23.</ref> Os quarks foram introduzidos como parte de um esquema de organização dos hádrons, e havia pouca evidência de sua existência física até os experimentos de [[espalhamento inelástico profundo]] no [[Centro de Aceleração Linear de Stanford]] em 1968.<ref>E.D. Bloom et al. (1969). "High-Energy Inelastic&nbsp;''e''–''p''&nbsp;Scattering at 6° and 10°".''[[Physical Review Letters]]''&nbsp;'''23'''&nbsp;(16): 930–934.&nbsp;[[Bibcode]]:1969PhRvL..23..930B. [[doi]]:10.1103/PhysRevLett.23.930.</ref><ref>M. Breidenbach et al. (1969). "Observed Behavior of Highly Inelastic Electron–Proton Scattering".&nbsp;''[[Physical Review Letters]]''[[Physical Review Letters&nbsp;|&nbsp;]]'''23'''&nbsp;(16): 935–939.&nbsp;[[Bibcode]]:1969PhRvL..23..935B. [[doi]]:10.1103/PhysRevLett.23.935.</ref> Experimentos com os aceleradores forneceram evidências para todos os seis sabores de quarks. O quark top, observado pela primeira vez no [[Fermilab]] em 1955, foi o último a ser descoberto.<ref name=":0" />

== Classificação ==
O [[Modelo Padrão]] é o referencial teórico que descreve todas as [[partículas elementares]] conhecidas atualmente. Este modelo contém seis [[Sabor (física)|sabores]] de quarks (q), nomeados [[quark up|up]] (u), [[quark down|down]] (d) [[quark strange|strange]] (s), [[quark charm|charm]] (c), [[quark bottom|bottom]] (b) e [[quark top|top]] (t).<ref name=":1" /> As [[antipartículas]] de quarks são chamadas'' [[antiquark]]s'', e são indicados por uma linha sobre o símbolo para o quark correspondente. Tal como acontece com a [[antimatéria]] em geral, os [[antiquark]]s possuem a mesma [[massa]], a mesma [[meia-vida]], e o mesmo [[spin]] para cada um de seus respectivos quarks, mas a [[carga elétrica]] e demais cargas possuem sinais opostos.<ref>S.S.M. Wong (1998).&nbsp;''Introductory Nuclear Physics''(2nd ed.).&nbsp;[[Wiley Interscience]]. p.&nbsp;30.[[&nbsp;ISBN]]&nbsp;0-471-23973-9.</ref>

Os quarks são partículas de [[Spin-½]], o que implica que eles são [[férmions]] de acordo com o [[Teorema da estatística do spin]]. Eles estão sujeitos ao [[princípio de exclusão de Pauli]], que afirma que dois [[férmions]] idênticos não podem simultaneamente ocupar o mesmo [[estado quântico]]. Isso está em contraste com os [[bósons]] (partículas com [[spin]] inteiro), uma quantidade qualquer de que podem estar no mesmo estado.<ref>K.A. Peacock (2008).&nbsp;''The Quantum Revolution''. [[Greenwood Publishing]] Group. p.&nbsp;125.&nbsp;[[ISBN&nbsp;]]0-313-33448-X.</ref> Ao contrário dos [[lépton]]s, quarks possuem [[carga de cor]], o que faz com que eles participem na [[força forte]]. A atração resultante entre diferentes quarks provoca a formação de partículas compostas conhecidas como ''[[hádrons]]''''.''

Os quarks que determinam o número quântico de [[hádron]]s são chamados quarks de valência; além destes, qualquer hádron pode conter um número indefinido de quarks "mar" virtuais, [[antiquark]]s, e [[Glúon|gluóns]], que não influenciam os seus números quânticos.<ref>{{citar livro|título=Particles and Nuclei|ultimo=POVH|ultimo2= SHOLZ|ultimo3= RITH|ultimo4= ZETSCHE|primeiro=BOGDAN|primeiro2=CHRISTOPH|primeiro3=FRANK|primeiro4=KLAUS|editora=SPRINGER|ano=2008|páginas=98|acessodata=}}</ref> Há duas famílias de [[hádron]]s: [[bárion]]s, com três quarks de valência, e [[méson]]s, com um quark de valência e um [[antiquark]].<ref>{{citar livro|título=The Forces of Nature|ultimo=DAVIES|primeiro=PAUL|editora=Cambridge University Press|ano=1979|páginas=Seção 6.1|acessodata=}}</ref> Os [[Bárion]]s mais comuns são o próton e o nêutron, os blocos de construção do [[Núcleo atómico|núcleo atômico]]. Um grande número de [[hádron]]s são conhecidos, a maioria deles diferenciados pelo seu conteúdo de quark e as propriedades que estes quarks constituintes conferem.

== Quarks livres ==
Nenhuma pesquisa para quarks livres ou carga elétrica fracionária produziu uma evidência convincente. A ausência de quarks livres foi então sendo incorporada na noção de [[Confinamento (física)|confinamento]], o qual, acredita-se, a teoria de quark deve possuir. Contudo, deve ser possível mudar o volume do confinamento pela criação de [[matéria quark]] densa ou quente. Esta nova fase da [[matéria QCD]] foi predita teoricamente e buscas experimentais por ela já foram iniciadas.

== Confinamento e propriedades dos quarks ==
Cada [[partícula subatômica]] é descrita por um pequeno conjunto de [[número quântico|números quânticos]] tais como spin '''J''', [[paridade (física)|paridade]] '''P''', e massa '''m'''. Usualmente estas propriedades são diretamente identificadas por experimentos. Contudo, o confinamento torna impossível medir estas propriedades nos quarks. Ao invés disto, elas devem ser inferidas pela medição das propriedades das partículas compostas que são feitas de quarks. Tais inferências são mais fáceis de serem feitas adicionando números quânticos chamados de [[Sabor (física)|sabor]].

As partículas compostas feitas de quarks e antiquarks são os [[hádron]]s. Estes incluem os [[méson]]s os quais obtêm os seus números quânticos de um quark e de um antiquark, e os [[bárion]]s, os quais obtêm os seus números quânticos de três quarks. Os quarks (e os antiquarks) que contam para os números quânticos dos hádrons são chamados '''quark de valência'''. À parte destes, muitos hádrons devem conter um número indefinido de quarks, antiquarks e glúons [[partícula virtual|virtual]] os quais contribuem para os seus números quânticos. Cada quark virtual é denominado de '''mar de quarks'''.

== Sabores ==
{{número_quântico_sabor}}
A cada quark é atribuído um [[número bariônico]], '''B &nbsp;=&nbsp; 1/3''', e um [[número leptônico]] nulo '''L &nbsp;=&nbsp; 0'''. Eles tem uma [[carga elétrica]] fracionada, '''Q''', '''Q &nbsp;=&nbsp; +2e/3''' ou '''Q &nbsp;=&nbsp; −1e/3'''. Os iniciais chamaram ''up-type quarks'', e depois, ''down-type quarks''. A cada ''quark'' é atribuído um [[isospin fraco]]: '''T<sub>z</sub> &nbsp;=&nbsp; +1/2''' para um ''quark "up"'' e '''T<sub>z</sub> &nbsp;=&nbsp; −1/2''' para um ''quark "down"''. Cada vez que se dobra o isospin fraco tem-se uma nova geração de quarks. Existem três gerações, e então 6 [[sabor (física)|sabores]] de quarks&nbsp;— o ''quark up'' tem os sabores u, c e t, os ''down'' os d, s, b.

O número de gerações de quarks e léptons são iguais no modelo padrão. O número de gerações de léptons é fortemente restrito, segundo os testes experimentais feitos no [[Grande Colisor de Elétrons e Pósitrons|LEP]] e [[CERN]] e pela observação da abundância de [[hélio]] no universo. A precisão da medição da meia-vida do [[bóson Z]] no LEP restringe o número de gerações a três. Observações astronômicas da abundância de hélio produzem resultados consistentes com essa restrição. Os resultados, de uma busca direta por uma quarta geração de quarks apontam para a existência de um limite mínimo na massa dos quarks, sendo os de quarta geração os mais leves possíveis. A mais severa limitação veio da análise dos resultados do colisor [[Tevatron]] do [[Fermilab]], e mostra que a massa da quarta geração de quark deve ser maior que 190 [[GeV]].

Cada sabor define um número quântico que será conservado durante a [[interação forte]], mas não na [[interação fraca]]. A alteração da magnitude do sabor na interação fraca é codificada em uma estrutura chamada [[matriz CKM]]. Esta também determina a [[violação CP]] que é permitida no modelo padrão.

== Spin ==
Números quânticos correspondem a simetrias [[não-abeliana]]s tal como a rotação. Elas requerem mais atenção na sua extração, dado que as simetrias não são aditivas. No modelo dos quarks, a construção de um [[méson]] se dá com um quark e um antiquark; por outro lado, [[bárion]]s são constituídos por três quarks. Desde que os mésons são [[bóson]]s (têm [[spin]] inteiro) e bárions são [[férmion]]s (têm spin semi-inteiro), o modelo dos quarks implica que os quarks são férmions. Além disto, o fato de bárions mais leves terem spin igual a -1/2 implica que cada quark pode ter spin <math>S=\frac{1}{2}</math>. Os spins de mésons e bárions excitados são completamente consistente com estes argumentos.

== Cor ==
Como os quarks são férmions, o [[princípio de exclusão de Pauli]] implica que os três quarks de valência devam estar em uma combinação assimétrica em um bárion. Contudo, a carga <math>q=2</math> bárion, <math>\Delta^{++}</math> (a qual é uma dos quatro isospin <math>I_z=\frac{3}{2}</math> bárions) pode somente ser feita de três quarks '''u''' com spins paralelos. Como esta configuração é simétrica com respeito ao intercâmbio das cargas dos quarks, isso implica que existem outros números quânticos internos que poderão então compor combinações assimétricas. A isto se dá o nome de cor, embora não tenha nada a ver com a sensação fisiológica '''cor'''es. Este número quântico é a [[carga]] envolvida na [[teoria de gauge]] chamada de [[Cromodinâmica Quântica]] (QCD).

A outra única partícula colorida é o [[glúon]], o qual é o bóson mediador da QCD. Tal como todas as outras teorias mediadoras não-Abelianas (e diferentemente da [[Eletrodinâmica Quântica]]) os bósons mediadores interagem com os outros devido à mesma força que afeta os quarks.

A Cor é uma simetria gauge [[SU(3)]]. Os quarks são dispostos na [[representação fundamental]], '''3''', desde que eles se mostrem em 3 cores. Os glúons são dispostos na [[representação adjunta]], '''8''' e, por conseguinte aparecem em 8 variedades.

== Massa ==
Embora se fale da massa do quark da mesma forma que se fala da massa de qualquer outra partícula, a noção da massa do quark é mais complicada pelo fato de ele não poder ser encontrado livre na natureza. Como um resultado disto, a noção da massa do quark é uma ''construção teórica'', a qual só faz sentido quando se especifica o procedimento usado para defini-la.

=== Massa corrente do quark ===
A aproximada [[simetria quiral]] da QCD, por exemplo, permite definir a razão entre as massas dos vários quarks (para cima, para baixo e estranho) através da combinação das massas do octeto de méson escalar no [[modelo quark]] utilizando a [[teoria da perturbação chiral]], dado
::<math>\frac{m_u}{m_d}=0.56\qquad{\rm e}\qquad\frac{m_s}{m_d}=20.1.</math>
O fato de que '''m<sub>u</sub> &nbsp;≠&nbsp; 0''' é importante, dado que estes não estão no [[problema forte CP]] se '''m<sub>u</sub>''' forem eliminadas. Os valores absolutos de massa foram atualmente determinados para [[leis de soma QCD]] (também conhecido como ''leis da somatória da função espectral'') e [[grade QCD]]. A massa determinada desta maneira é conhecida como '''massa corrente do quark'''. A conexão entre diferenças de massa corrente do quark necessita de mecanismo pleno de [[renormalização]] para estas especificações.

=== Massa do quark de valência ===
Outro, antigo, método de especificar a massa do quark foi usado na [[fórmula de massa de Gell-Mann-Nishijima]] no [[modelo de quark]], a qual relaciona a massa do [[hádron]] às massas do quark. A massa assim determinada é chamada '''massa do quark constituinte''', e é significantemente diferente da massa corrente do quark definida acima. A massa constituinte não tem qualquer significado dinâmico.

=== Massa dos quarks pesados ===
As massas dos quarks pesados, charme e inferior são obtidas das massas de hádrons que contêm um simples quark pesado (e um antiquark leve ou dois quarks leves) e da análise do seu [[quarkoma]]. Cálculos com [[grade QCD]] usando a [[teoria do quark pesado influente]] (HQET em inglês) ou [[cromodinâmica quântica não relativista]] (NRQCD em inglês) são usadas atualmente para determinar a massa destes quarks.

O quark top é suficientemente pesado para que a [[QCD de perturbação]] possa ser usada para determinar sua massa. Antes da sua descoberta em 1995, a melhor estimativa teórica da massa do quark topo foi obtida da análise global de testes de precisão do [[Modelo Padrão]]. O quark topo, contudo, é o único entre os quarks que decai antes que se tenha uma chance de hadronizar. Portando, sua massa tem de ser indiretamente medida através do produto de seu decaimento. Isto pode ser feito somente em um [[Tevatron]] o qual é o único [[Acelerador de partículas|acelerador de partícula]] com energia bastante para produzir quarks em abundância.

{| border="1" cellspacing="0" cellpadding="2"
|+ '''Propriedades dos Quarks'''
|-
| Sabor || Nome || Geração || Carga || Massa ([[MeV]])
|-
| '''I<sub>z</sub>=+1/2''', '''T<sub>z</sub>=+1/2''' || [[quark u]] (u) || 1 || +2/3 || 1,5 a 4,0
|-
| '''I<sub>z</sub>=−1/2''', '''T<sub>z</sub>=−1/2''' || [[quark d]] (d) || 1 || −1/3 || 4 a 8
|-
| '''S=−1''', '''T<sub>z</sub>=−1/2''' || [[quark s]] (s) || 2 || −1/3 || 80 a 130
|-
| '''C=1''', '''T<sub>z</sub>=+1/2''' || [[quark c]] (c) || 2 || +2/3 || 1 150 a 1 350
|-
| '''B′=−1''', '''T<sub>z</sub>=−1/2''' || [[quark b]] (b) || 3 || −1/3 || 4 100 a 4 400
|-
| '''T=1''', '''T<sub>z</sub>=+1/2''' || [[quark t]] (t) || 3 || +2/3 || 172 700 ± 2 900
|}
* Massa do quark Superior do [http://arxiv.org/abs/hep-ex/0507006 Tevatron Electroweak Working Group]
* Outra massas do quark obtidas de [http://pdg.lbl.gov/2005/listings/qxxx.html Grupo de massa de partícula].
* Os números quânticos do quark topo e inferior são denominados algumas vezes como, respectivamente, verdadeiro e belo.

== Antiquarks ==
Os números quânticos aditivos de antiquarks são iguais em magnitude e opostos em sinal àqueles dos quarks. A [[simetria CPT]] obriga-os a terem o mesmo spin e massa que seus quarks correspondentes. Testes de simetria CPT não podem ser realizados diretamente nos quarks e antiquarks devido ao confinamento, mas podem ser feitos nos hádrons. A notação de antiquarks segue à da antimatéria em geral: um quark ''up'' é referido como <math>\mathrm{u}\,</math>, e um quark ''anti-up'' é referido como <math>\bar{\mathrm{u}}</math>.

== Subestrutura ==
Algumas evoluções do Modelo Padrão lançaram a ideia de que os quarks e os léptons têm uma subestrutura. Em outras palavras, este modelo assume que as partículas elementares do modelo padrão são de fato partículas compostas, feitas de algum outro constituinte elementar. Tais ideias estão abertas para a fase de testes experimentais, e estas teorias são severamente limitadas por falta de dados. Não há no momento atual nenhuma evidência desta subestrutura.

== História ==
A noção de quarks evoluiu da classificação dos [[hádron]]s desenvolvida independentemente em 1961 por [[Murray Gell-Mann]] e [[Kazuhiko Nishijima]], sendo atualmente denominada como [[modelo quark]]. O esquema agrupa partículas com isospin e estranheza usando simetria unitária derivada da [[álgebra corrente]], a qual nós reconhecemos hoje como parte de simetria quiral de QCD aproximada. Esta é uma simetria de sabor [[SU(3)]] global, a qual não deve ser confundida com a simetria de calibre da QCD.

Neste esquema os mésons leves (spin-0) e os bárions (spin-½) foram agrupados em octetos, '''8''', com simetria de sabor. A classificação dos bárions de spin-3/2 em uma representação '''10''' produziu previsão de uma nova partícula, Ω<sup>−</sup>, a qual foi descoberta em 1964, levando à larga aceitação do modelo. A desejada representação '''3''' foi identificada como quarks.

Este esquema ficou conhecido como "caminho óctuplo" (do inglês ''eightfold way'') por Gell-Mann,<ref>{{citar periódico|ultimo=Silva|primeiro=Cristiane Oldoni da|ultimo2=Natti|primeiro2=Paulo Laerte|data=2017|titulo=Modelo de quarks e sistemas multiquarks|url=http://www.scielo.br/pdf/rbef/v29n2/a02v29n2.pdf|jornal=Revista Brasileira de Ensino de Física|volume=29|numero=2|acessodata=}}</ref> em uma clara referência ao octeto do [[Nobre Caminho Óctuplo]] do [[Budismo]]. Ele também inventou o nome ''quark'' e atribuiu-lhe a sentença “Three quarks for Muster Mark” em ''[[Finnegans Wake]]'' de [[James Joyce]]. Os resultados negativos dos experimentos de busca do quark levaram Gell-Mann a considerá-los como ficção matemática.

A análise de certas propriedades das reações de altas energias dos hádrons levou [[Richard Feynman]] a postular a existência de subestruturas nos hádrons, as quais foram chamadas de [[párton]]s (pois elas são partes dos hádrons). Uma adaptação de seções transversais de [[espalhamento profundamente inelástico]] derivada da álgebra corrente por [[James Bjorken]] recebeu uma explicação em termos de párton. Quando [[adaptação de Bjorken]] foi verificada experimentalmente em 1969, foi imediatamente percebido que pártons e quarks poderiam ser a mesma coisa. Com a prova da [[liberdade assintótica]] na QCD em 1973 por [[David Gross]], [[Frank Wilczek]] e [[David Politzer]], esta concepção foi firmemente estabelecida.

O quark charmoso foi postulado por [[Sheldon Glashow]], [[John Iliopoulos]] e [[Luciano Maiani]] em 1973 para prevenir mudanças não físicas do sabor em decaimentos fracos, os quais deveriam de outra forma ocorrer segundo o [[modelo padrão]]. A descoberta em 1975 do méson que veio a ser denominado de J/ψ levou ao reconhecimento que ele seria composto de um quark charmoso e um antiquark.

A existência de uma terceira geração de quarks foi predita por [[Makoto Kobayashi]] e [[Toshihide Maskawa]] em 1973, que entenderam que a observação da violação da [[simetria CP]] por [[kaon]]s neutros não poderia ser acomodada no [[modelo padrão]] com duas gerações de quarks. O quark inferior foi descoberto em 1980 e o quark superior em 1996 no acelerador de partículas [[Tevatron]], do [[Fermilab]].

== Ver também ==
* [[Glúon]]s
* [[Confinamento (física)|Confinamento]], [[desconfinamento]], [[matéria quark]] e [[liberdade assintótica]]
* [[Cromodinâmica quântica]], o [[modelo do quark]] e [[párton]]s.
* [[Força fundamental]] e [[interação forte]]
* [[Modelo padrão]], [[matriz CKM]] e [[simetria CP]].

{{Referências}}

== Ligações externas ==
{{commons|Particle physics}}
* [http://pdg.lbl.gov/2005/listings/qxxx.html Grupo de dados de partículas no quarks]
* [http://www-spires.fnal.gov/spires/find/hep/www?key=890022 Um modelo esquemático dos bárions e mésons, por Murray Gell-Mann (1964)]
* [http://www-cdf.fnal.gov/top_status/top.html Observações do quark superior em Fermilab]
* [http://books.nap.edu/books/0309048931/html/245.html Um pósitron chamado Priscila] — Uma descrição do experimento do CERN para contar as famílias dos quarks.

{{Partículas elementares}}
{{Portal3|Ciência|Física}}

[[Categoria:Férmions]]
[[Categoria:Cromodinâmica quântica]]