Mostrar código-fonte de Siméon Denis Poisson

{{Info/Biografia/Wikidata
|nome                =Siméon Denis Poisson
|imagem              =Simeon_Poisson.jpg
|data_nascimento     ={{dni|21|6|1781|si}}
|local_nascimento    =[[Pithiviers]]
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|instituicao_trabalho={{nowrap|[[École Polytechnique]]}}, {{nowrap|[[Bureau des Longitudes]]}}, {{nowrap|[[Escola Militar Especial de Saint-Cyr]]}}
|alma_mater          =[[École Polytechnique]]
|tese                =1800:
|orientador          ={{nowrap|[[Joseph-Louis Lagrange]]}} e {{nowrap|[[Pierre Simon Laplace]]}}<ref>{{MathGenealogy|id=17865}}</ref>
|orientado           ={{nowrap|[[Michel Chasles]]}}, {{nowrap|[[Johann Peter Gustav Lejeune Dirichlet]]}}, {{nowrap|[[Joseph Liouville]]}}
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}}
'''Siméon Denis Poisson''' ([[Pithiviers]], {{dtlink|21|6|1781}} — [[Paris]], {{dtlink|25|4|1840}}) foi um [[matemático]] e [[físico]] [[Franceses|francês]].

==Vida==
Siméon Denis Poisson (<small>[[Fonologia do francês|'''pronúncia francesa''']]</small> (/[[WP:AFI para francês|si.me.ɔ̃ də.ni pwa.sɔ̃]]/) nasceu em [[Pithiviers]], [[Loiret]], filho do soldado Siméon Poisson.

Em 1798 entrou na [[École Polytechnique]] em [[Paris]], como primeiro colocado de sua turma, atraindo imediatamente a atenção dos professores da escola, deixando-o livre para escolher o que estudar. Em 1800, menos de dois anos depois de seu ingresso, publicou dois textos, um sobre o método da eliminação de [[Étienne Bézout]], e a outro sobre o número de integrais de uma equação em [[Diferença finita|diferenças finitas]]. Este último foi examinado por [[Sylvestre François Lacroix]] e [[Adrien-Marie Legendre]], que recomendaram sua publicação no ''Recueil des savants étrangers,'' uma honra sem precedentes para um jovem de dezoito anos.<ref>{{citar livro|autor=Ioan James|título=Remarkable Mathematicians: From Euler to Von Neumann|editora=Cambridge|ano=2002|páginas=69|id=ISBN 978-0521-520942-2 [http://books.google.com.br/books?id=fptj8AbgUDgC&pg=PA69&dq=Sim%C3%A9on-Denis+Poisson&hl=pt-BR&sa=X&ei=0tT0UqeKLMHLsQTD1IGICw&ved=0CGoQ6AEwCQ#v=onepage&q=Sim%C3%A9on-Denis%20Poisson&f=false GB]}}</ref>

Poisson desenvolveu o expoente de Poisson, usado na [[transformação adiabática]] de um [[gás]]. Este expoente é a razão entre a capacidade térmica molar de um gás a [[pressão]] constante e a capacidade térmica [[mol]]ar de um gás a [[volume]] constante. A lei de transformação adiabática de um gás diz que o produto entre a pressão de um gás e o seu volume elevado ao expoente de Poisson é constante.<ref>{{citar livro|autor=Sooyoung Chang|título=Academic Genealogy of Mathematicians|editora=WorldScientific|ano=2011|páginas=92|id=ISBN 978-981-4282-29-1 [http://books.google.com.br/books?id=4siw31DPONUC&pg=PA92&dq=Sim%C3%A9on-Denis+Poisson&hl=pt-BR&sa=X&ei=8tT0UuXEAemqsASUuIHIDQ&ved=0CD0Q6AEwAzgK#v=onepage&q=Sim%C3%A9on-Denis%20Poisson&f=false GB]}}</ref>{{Mecânica}}

== Contribuições ==

=== Teoria potencial ===

==== Equação de Poisson ====
{{Main|Equação de Poisson}}
[[Ficheiro:Front_cover_of_Griffiths'_Electrodynamics.jpg|miniaturadaimagem|Equações de Poisson para eletricidade (parte superior) e magnetismo (parte inferior) em unidades SI na capa de um livro de graduação.]]
A conhecida generalização de Poisson da equação diferencial parcial de segunda ordem de Laplace para o potencial <math>\phi</math>

: <math> \nabla^2 \phi = - 4 \pi \rho \; </math>

é conhecida como a equação de Poisson depois dele, foi publicada pela primeira vez no ''Bulletin de la société philomatique'' (1813).<ref name="EB1911">{{EB1911|wstitle=Poisson, Siméon Denis|volume=21|page=896|inline=1}}</ref> Se <math>\rho = 0</math>, recuperamos a [[equação de Laplace]]

: <math> \nabla^2 \phi = 0. \;</math>

Se <math> \rho(x, y, z) </math> é uma função contínua e se para <math> r \rightarrow \infty </math> (ou se um ponto 'se move' para o infinito) uma função <math> \phi </math> rápido o suficiente, uma solução da equação de Poisson é o potencial newtoniano de uma função <math> \rho (x, y, z) </math>

: <math> \phi = - {1\over 4 \pi} \iiint \frac{\rho (x, y, z)}{ r} \, dV \; </math>

Onde <math> r </math> é uma distância entre um elemento de volume <math> dV </math>e um ponto <math> P </math>. A integração percorre todo o espaço.

As duas memórias mais importantes de Poisson sobre o assunto são ''Sur l'attraction des sphéroides'' (Connaiss. Ft. Temps, 1829) e ''Sur l'attraction d'un ellipsoide homogène'' (Mim. Ft. L'acad., 1835).<ref name="EB1911" />

==== Eletricidade e magnetismo ====
À medida que o século XVIII chegava ao fim, a compreensão humana da eletrostática se aproximava da maturidade. [[Benjamin Franklin]] já havia estabelecido a noção de [[carga elétrica]] e a conservação da carga; [[Charles-Augustin de Coulomb]] havia enunciado sua lei do inverso do quadrado da eletrostática. Em 1777, [[Joseph-Louis Lagrange]] introduziu o conceito de uma função potencial que pode ser usada para calcular a força gravitacional de um corpo estendido. Em 1812, Poisson adotou essa ideia e obteve a expressão apropriada para eletricidade, que relaciona a função potencial <math>V</math> para a densidade de carga elétrica <math>\rho</math>.<ref name=":13">{{citar livro|título=Electricity and Magnetism: A Historical Perspective|último=Baigrie|primeiro=Brian|publicado=Greenwood Press|capítulo=Chapter 5: From Effluvia to Fluids|isbn=0-313-33358-0|ano=2007|local=United States of America||página=47}}</ref> Poisson descobriu que a [[equação de Laplace]] é válida apenas fora de um sólido. Uma prova rigorosa para massas com densidade variável foi dada pela primeira vez por [[Carl Friedrich Gauss]] em 1839. O trabalho de Poisson sobre a teoria do potencial inspirou o artigo de [[George Green]] de 1828, ''Um ensaio sobre a aplicação da análise matemática às teorias da eletricidade e do magnetismo''. A equação de Poisson é aplicável não apenas na gravitação, mas também na eletricidade e no magnetismo.<ref>{{citar livro|título=Mathematical Thought from Ancient to Modern Times|último=Kline|primeiro=Morris|publicado=Oxford University Press|capítulo=28.4: The Potential Equation and Green's Theorem|isbn=0-19-506136-5|ano=1972|local=United States of America||página=682–4}}</ref>

Em 1820, [[Hans Christian Ørsted]] demonstrou que era possível desviar uma agulha magnética fechando ou abrindo um circuito elétrico próximo. Um dilúvio de artigos tentando explicar o fenômeno foi publicado. A [[lei de Ampère]] e a [[lei de Biot-Savart]] foram deduzidas rapidamente. A ciência do eletromagnetismo nasceu. Poisson também estava investigando o fenômeno do magnetismo nessa época, embora ele insistisse em tratar a [[eletricidade]] e o [[magnetismo]] como fenômenos separados. Ele publicou duas memórias sobre magnetismo em 1826.<ref name=":132">{{citar livro|título=Electricity and Magnetism: A Historical Perspective|último=Baigrie|primeiro=Brian|publicado=Greenwood Press|capítulo=Chapter 7: The Current and the Needle|isbn=0-313-33358-0|ano=2007|local=United States of America||página=72}}</ref> Na década de 1830, uma grande questão de pesquisa no estudo da eletricidade era se a eletricidade era ou não um fluido ou fluidos distintos da matéria, ou algo que simplesmente atua sobre a matéria como a gravidade. Coulomb, Ampère e Poisson pensaram que a eletricidade era um fluido distinto da matéria. Em sua pesquisa experimental, começando com a eletrólise, [[Michael Faraday]] procurou mostrar que não era esse o caso. Eletricidade, Faraday acreditava, era uma parte da questão.<ref name=":02">{{citar livro|título=Electricity and Magnetism: A Historical Perspective|último=Baigrie|primeiro=Brian|publicado=Greenwood Press|capítulo=Chapter 8: Forces and Fields|isbn=0-313-33358-0|ano=2007|local=United States of America||página=88}}</ref>

=== Óptica ===
[[Ficheiro:A_photograph_of_the_Arago_spot.png|direita|miniaturadaimagem|220x220px|Foto da mancha de Arago na sombra de um obstáculo circular de 5,8 mm.]]
Poisson era um membro da "velha guarda" acadêmica da [[Académie Royale des Sciences|Académie royale des sciences]] de l'Institut de France, que acreditava firmemente na teoria das partículas da luz e eram céticos quanto à sua alternativa, a teoria das ondas. Em 1818, a Académie definiu o tema de seu prêmio como [[difração]]. Um dos participantes, o engenheiro civil e ótico [[Augustin Jean Fresnel|Augustin-Jean Fresnel]], apresentou uma tese explicando a difração derivada da análise do [[Princípio de Huygens|princípio de Huygens-Fresnel]] e do [[Experiência da dupla fenda|experimento de dupla fenda de Young]].<ref name="fresnel1868">{{Citation|último=Fresnel|primeiro=A.J.|título=OEuvres Completes 1|url=https://books.google.com/books/about/%C5%92uvres_compl%C3%A8tes_d_Augustin_Fresnel_Th.html?id=3QgAAAAAMAAJ|ano=1868|local-publicação=Paris|publicado=Imprimerie impériale}}</ref>

Poisson estudou a teoria de Fresnel em detalhes e procurou uma maneira de provar que estava errada. Poisson achou que havia encontrado uma falha ao demonstrar que a teoria de Fresnel prevê um ponto brilhante no eixo na sombra de um obstáculo circular bloqueando uma fonte pontual de luz, onde a teoria das partículas de luz prevê escuridão total. Poisson argumentou que isso era absurdo e o modelo de Fresnel estava errado. (Esse ponto não é facilmente observado em situações cotidianas, porque a maioria das fontes cotidianas de luz não são boas fontes pontuais.)

O chefe do comitê, [[François Arago|Dominique-François-Jean Arago]], realizou o experimento. Ele moldou um disco metálico de 2 mm em uma placa de vidro com cera.<ref name="fresnel1868_arago">{{Citation|último=Fresnel|primeiro=A.J.|título=OEuvres Completes 1|url=https://books.google.com/books/about/%C5%92uvres_compl%C3%A8tes_d_Augustin_Fresnel_Th.html?id=3QgAAAAAMAAJ|página=369|ano=1868|local-publicação=Paris|publicado=Imprimerie impériale}}</ref> Para a surpresa de todos, ele observou o ponto brilhante previsto, que justificou o modelo de onda. Fresnel venceu a competição.

Depois disso, a teoria corpuscular da luz morreu, mas foi revivida no século XX em uma forma diferente, a [[dualidade onda-partícula]]. Arago mais tarde notou que o ponto brilhante de difração (que mais tarde ficou conhecido como ponto de Arago e ponto de Poisson) já havia sido observado por [[Joseph-Nicolas Delisle]]<ref name="fresnel1868_arago" /> e [[Giacomo F. Maraldi]]<ref name="maraldi1723">{{Citation|último=Maraldi|primeiro=G.F.|título='Diverses expèriences d'optique' in Mémoires de l'Académie Royale des Sciences|url=http://gallica.bnf.fr/ark:/12148/bpt6k3592w/f300.image.langFR|página=111|ano=1723|publicado=Imprimerie impériale}}</ref> um século antes.

=== Matemática pura e estatística ===
Na [[matemática pura]], as obras mais importantes de Poisson foram sua série de memórias sobre integrais definidas e sua discussão da série de Fourier, a última abrindo caminho para as pesquisas clássicas de [[Peter Gustav Lejeune Dirichlet]] e [[Bernhard Riemann]] sobre o mesmo assunto; estes podem ser encontrados no ''Journal'' of the École Polytechnique de 1813 a 1823, e nas ''Memoirs de l'Académie'' de 1823. Ele também estudou integrais de Fourier.<ref name="EB1911" />

Poisson escreveu um ensaio sobre o [[cálculo das variações]] (''Mem. De l'acad.,'' 1833) e memórias sobre a probabilidade dos resultados médios das observações (''Connaiss. D. Temps,'' 1827, etc.). A [[distribuição de Poisson]] na teoria da probabilidade leva o seu nome.<ref name="EB1911" />

Em 1820, Poisson estudou integrações ao longo de caminhos no plano complexo, tornando-se a primeira pessoa a fazê-lo.<ref>{{citar livro|título=Mathematical Thought from Ancient to Modern Times|último=Kline|primeiro=Morris|publicado=Oxford University Press|capítulo=27.4: The Foundation of Complex Function Theory|isbn=0-19-506136-5|ano=1972||página=633}}</ref>

Em 1829, Poisson publicou um artigo sobre corpos elásticos que continha uma declaração e prova de um caso especial do que ficou conhecido como teorema da divergência.<ref name=":32">{{citar periódico|url=https://www.jstor.org/stable/2690275 |título=A History of Stokes' Theorem |data=maio de 1979 |jornal= |último=Katz |primeiro=Victor ||página=146–156 |volume=52 |periódico=Mathematics Magazine |número=3}}</ref>

=== Mecânica ===

==== Mecânica analítica e o cálculo das variações ====
Fundado principalmente por Leonhard Euler e [[Joseph-Louis Lagrange]] no século XVIII, o [[cálculo das variações]] teve maior desenvolvimento e aplicações no século XIX.<ref name=":0">{{citar livro|título=Mathematical Thought from Ancient to Modern Times|último=Kline|primeiro=Morris|publicado=Oxford University Press|capítulo=Chapter 30: The Calculus of Variations in the Nineteenth Century|isbn=0-19-506136-5|ano=1972}}</ref><blockquote><math>S = \int\limits_{a}^{b} f (x, y(x), y'(x)) \, dx,</math></blockquote>Onde <math>y' = \frac{dy}{dx}</math>. Então <math>S</math> é extremizado, se satisfaz as equações de Euler-Lagrange<blockquote><math>\frac{\partial f}{\partial y} - \frac{d}{dx} \left( \frac{\partial f}{\partial y'} \right) = 0.</math></blockquote>Mas se <math>S</math> depende de derivados de ordem superior de <math>y(x)</math>, isto é, se<blockquote><math>S = \int\limits_{a}^{b} f \left(x, y(x), y'(x), ..., y^{(n)}(x) \right) \, dx,</math></blockquote>então <math>y</math> deve satisfazer a equação de Euler-Poisson,<blockquote><math>\frac{\partial f}{\partial y} - \frac{d}{dx} \left( \frac{\partial f}{\partial y'} \right) + ... + (-1)^{n} \frac{d^n}{dx^n} \left[ \frac{\partial f}{\partial y^{(n)}} \right]= 0.</math><ref>{{citar livro|título=A First Course in the Calculus of Variations|último=Kot|primeiro=Mark|publicado=American Mathematical Society|capítulo=Chapter 4: Basic Generalizations|isbn=978-1-4704-1495-5|ano=2014}}</ref></blockquote>O [http://catalog.hathitrust.org/Record/000387664 ''Traité de mécanique''] de Poisson (2 vols. 8vo, 1811 e 1833) foi escrito no estilo de Laplace e Lagrange e foi por muito tempo uma obra padrão.<ref name="EB1911" /> Vamos <math> q</math> seja a posição, <math>T</math> seja a energia cinética, <math>V</math> a energia potencial, ambas independentes do tempo <math>t</math>. A equação de movimento de Lagrange lê<ref name=":0" /><blockquote><math>\frac{d}{dt} \left( \frac{\partial T}{\partial \dot{q}_i} \right) - \frac{\partial T}{\partial q_i} + \frac{\partial V}{\partial q_i} = 0, ~~~~ i = 1, 2, ... , n.</math></blockquote>Aqui, a notação de ponto para a derivada de tempo é usada, <math>\frac{dq}{dt} = \dot{q}</math>. Conjunto de Poisson <math>L = T - V</math>.<ref name=":0" /> Ele argumentou que se

<math>V</math> é independente de <math>\dot{q}_i</math>, ele poderia escrever<blockquote><math>\frac{\partial L}{\partial \dot{q}_i} = \frac{\partial T}{\partial \dot{q}_i},</math></blockquote>resultando<ref name=":0" /><blockquote><math>\frac{d}{dt} \left (\frac{\partial L}{\partial \dot{q}_i} \right) - \frac{\partial L}{\partial q_i} = 0.</math></blockquote>Ele introduziu uma fórmula explícita para [[momento linear]],<ref name=":0" /><blockquote><math> p_i = \frac{\partial L}{\partial \dot{q}_i} = \frac{\partial T}{\partial \dot{q}_i}.</math></blockquote>Assim, a partir da equação do movimento, ele obteve<ref name=":0" /><blockquote><math> \dot{p}_i = \frac{\partial L}{\partial q_i}.</math></blockquote>O texto de Poisson influenciou o trabalho de [[William Rowan Hamilton]] e [[Carl Gustav Jakob Jacobi|Carl Gustav Jacob Jacobi]]. Uma tradução do [https://books.google.com/books?id=lksn7QwUZsQC&dq=Poisson+mechanics&as_brr=1&hl=en Treatise on Mechanics] e Poisson foi publicada em Londres em 1842. <math>u</math> e <math>v</math> ser funções das variáveis canônicas de movimento <math>q</math> e <math>p</math>. Em seguida, seu colchete de Poisson é dado por<blockquote><math>[u, v] = \frac{\partial u}{\partial q_i} \frac{\partial v}{\partial p_i} - \frac{\partial u}{\partial p_i} \frac{\partial v}{\partial q_i}.</math><ref name=":1">{{citar livro|título=Classical Mechanics|último=Goldstein|primeiro=Herbert|publicado=Addison-Wesley Publishing Company|capítulo=Chapter 9: Canonical Transformations|isbn=0-201-02918-9|ano=1980||página=397, 399, 406–7|autorlink=Herbert Goldstein}}</ref></blockquote>Evidentemente, a operação anti-comuta. Mais precisamente, <math>[u, v] = -[v, u]</math>.<ref name=":1" /> Pelas equações de movimento de Hamilton, a derivada de tempo total de <math>u = u (q, p, t)</math> is<blockquote><math>\begin{align}
\frac{du}{dt} &= \frac{\partial u}{\partial q_i} \dot{q}_i + \frac{\partial u}{\partial p_i} \dot{p}_i + \frac{\partial u}{\partial t} \\[6pt]
&= \frac{\partial u}{\partial q_i} \frac{\partial H}{\partial p_i} - \frac{\partial u}{\partial p_i} \frac{\partial H}{\partial q_i} + \frac{\partial u}{\partial t} \\[6pt]
&= [u, H] + \frac{\partial u}{\partial t},
\end{align}</math></blockquote>Onde <math>H</math> é o hamiltoniano. Em termos de colchetes de Poisson, então, as equações de Hamilton podem ser escritas como <math>\dot{q}_i = [q_i, H]</math> and <math>\dot{p}_i = [p_i, H]</math>.<ref name=":1" /> Supondo <math>u</math> é uma constante de movimento, então deve satisfazer.<blockquote><math>[H, u] = \frac{\partial u}{\partial t}.</math></blockquote>Além disso, o teorema de Poisson afirma que o colchete de Poisson de quaisquer duas constantes de movimento também é uma constante de movimento.<ref name=":1" />

Em setembro de 1925, [[Paul Dirac]] recebeu as provas de um artigo seminal de [[Werner Heisenberg]] sobre o novo ramo da física conhecido como mecânica quântica. Logo ele percebeu que a ideia-chave no artigo de Heisenberg era a anticomutatividade das variáveis dinâmicas e lembrou que a construção matemática análoga na mecânica clássica eram os colchetes de Poisson. Ele encontrou o tratamento que ele precisava no ''analíticos Dinâmica de partículas e corpos rígidos'' de [[Edmund Taylor Whittaker|E. T. Whittaker]].<ref>{{citar livro|título=The Strangest Man: the Hidden Life of Paul Dirac, Mystic of the Atom|último=Farmelo|primeiro=Graham|publicado=Basic Books|isbn=978-0-465-02210-6|ano=2009|local=Great Britain||página=83–88}}</ref><ref name="Coutinho12">{{citar periódico|url=https://doi.org/10.1007/s00407-013-0133-1 |título=Whittaker's analytical dynamics: a biography |data=2014-05-01 |jornal= |último=Coutinho |primeiro=S. C. ||página=355–407 |língua=en |doi=10.1007/s00407-013-0133-1 |issn=1432-0657 |volume=68 |periódico=Archive for History of Exact Sciences |número=3}}</ref>

Poisson também publicou um livro de memórias sobre a teoria das ondas (Mém. Ft. L'acad., 1825).<ref name="EB1911" />

==== Mecânica contínua e fluxo de fluido ====
{{unsolved|física|Em que condições as soluções para as equações de Navier-Stokes existem e são suaves ? Este é um problema do [[Millennium Prize Problems]] em matemática.}}
Em 1821, usando uma analogia com corpos elásticos, [[Claude-Louis Navier]] chegou às equações básicas de movimento para fluidos viscosos, agora identificadas como [[equações de Navier-Stokes]]. Em 1829, Poisson obteve independentemente o mesmo resultado. George Gabriel Stokes os derivou em 1845 usando a mecânica contínua.<ref>{{citar livro|título=Mathematical Thought from Ancient to Modern Times|último=Kline|primeiro=Morris|publicado=Oxford University Press|capítulo=28.7: Systems of Partial Differential Equations|isbn=0-19-506136-5|ano=1972|local=United States of America||página=696–7}}</ref> Poisson, [[Augustin-Louis Cauchy]], e [[Sophie Germain]]e oram os principais contribuintes para a teoria da elasticidade no século XIX. O cálculo das variações era frequentemente usado para resolver problemas.<ref name=":0" />

=== Termodinâmica ===
Em seu trabalho sobre condução de calor, Joseph Fourier sustentou que a função arbitrária pode ser representada como uma série trigonométrica infinita e tornou explícita a possibilidade de expandir funções em termos de funções de Bessel e polinômios de Legendre, dependendo do contexto do problema. Demorou algum tempo para que suas idéias fossem aceitas, pois seu uso da matemática era menos do que rigoroso. Embora inicialmente cético, Poisson adotou o método de Fourier. Por volta de 1815, ele estudou vários problemas de condução de calor. Ele publicou sua [http://catalog.hathitrust.org/Record/001988678 ''Théorie mathématique de la chaleur''] em 1835.<ref>{{citar livro|título=Mathematical Thought from Ancient to Modern Times|último=Kline|primeiro=Morris|publicado=Oxford University Press|capítulo=28.2: The Heat Equation and Fourier Series|isbn=0-19-506136-5|ano=1972|local=United States of America||página=678–9}}</ref>

Durante o início do século 19, Pierre-Simon de Laplace desenvolveu uma descrição sofisticada, embora especulativa, de gases baseada na velha teoria calórica do calor, com a qual cientistas mais jovens, como Poisson, estavam menos comprometidos. Um sucesso para Laplace foi a correção da fórmula de Newton para a velocidade do som no ar que dá respostas satisfatórias quando comparada com experimentos. A fórmula de Newton-Laplace faz uso de calores específicos de gases em volume constante <math>c_V</math>e a pressão constante <math>c_P</math>. Em 1823, Poisson refez o trabalho de seu professor e alcançou os mesmos resultados sem recorrer a hipóteses complexas previamente empregadas por Laplace. Além disso, usando as leis dos gases de [[Robert Boyle]] e [[Joseph Louis Gay-Lussac]], obteve a equação para gases que sofrem mudanças adiabáticas, a saber <math>PV^{\gamma} = \text{constant}</math>, Onde <math>P</math> é a pressão do gás, <math>V</math> seu volume, e <math>\gamma = \frac{c_P}{c_V}</math>.<ref name=":8">{{citar livro|título=Heat and Thermodynamics: A Historical Perspective|último=Lewis|primeiro=Christopher|publicado=Greenwood Press|capítulo=Chapter 2: The Rise and Fall of the Caloric Theory|isbn=978-0-313-33332-3|ano=2007|local=United States of America}}</ref>

=== Outros trabalhos ===
[[Ficheiro:Poisson_-_Mémoire_sur_le_calcul_numerique_des_integrales_définies,_1826_-_744791.tif|miniaturadaimagem|''Mémoire sur le calcul numerique des integrales définies'', 1826]]
Além de suas muitas memórias, Poisson publicou uma série de tratados, a maioria dos quais pretendia fazer parte de uma grande obra sobre física matemática, que ele não viveu para concluir. Entre eles podem ser mencionados:<ref name="EB1911" />

* [http://catalog.hathitrust.org/Record/001479713 ''Nouvelle théorie de l'action capillaire''] (4to, 1831);
* [http://catalog.hathitrust.org/Record/000577641 ''Recherches sur la probabilité des jugements en matières criminelles et matière civile''] (4to, 1837), todos publicados em Paris.
* A catalog of all of Poisson's papers and works can be found in ''[https://babel.hathitrust.org/cgi/pt?id=ucm.5322769579;view=1up;seq=684 Oeuvres complétes de François Arago, Vol. 2]''
* [http://gallica.bnf.fr/ark:/12148/bpt6k3223j/f613.image Mémoire sur l’équilibre et le mouvement des corps élastiques] (v. 8 in ''Mémoires de l’Académie Royale des Sciences de l’Institut de France'', 1829), digitized copy from the [[Bibliothèque nationale de France]]
==Ver também==
*[[Equação de Poisson]]
*[[Distribuição de Poisson]]
*[[Parênteses de Poisson]]
*[[Kernel de Poisson]]

{{Referências}}
==Ligações externas==
{{Commonscat}}
*{{MacTutor Biography|id=Poisson}}
*{{MathGenealogy|id=17865}}


{{Começa caixa}}
{{Caixa de sucessão
|título={{nowrap|[[Medalha Copley]]}}
|anos=1832<br />{{nowrap|com [[Michael Faraday]]}}
|antes={{nowrap|[[George Biddell Airy]]}}
|depois={{nowrap|[[Giovanni Plana]]}}
}}
{{Termina caixa}}


{{Medalha Copley (1801 — 1850)}}

{{Controle de autoridade}}

{{DEFAULTSORT:Poisson, Simeon Denis}}
[[Categoria:72 nomes na Torre Eiffel]]
[[Categoria:Medalha Copley]]
[[Categoria:Prêmio Lalande]]
[[Categoria:Membros da Royal Society]]
[[Categoria:Membros da Academia de Ciências de Göttingen]]
[[Categoria:Membros da Academia de Ciências da Prússia]]
[[Categoria:Membros da Academia Real das Ciências da Suécia]]
[[Categoria:Membros da Academia de Ciências da Rússia]]
[[Categoria:Membros da Academia de Artes e Ciências dos Estados Unidos]]
[[Categoria:Teoria da elasticidade]]
[[Categoria:Matemáticos da França]]
[[Categoria:Matemáticos do século XVIII]]
[[Categoria:Matemáticos do século XIX]]
[[Categoria:Físicos da França]]
[[Categoria:Alunos da École Polytechnique]]