Mostrar código-fonte de Teoria supersimétrica N = 4 de Yang-Mills

{{Teoria das cordas|expanded=Conceitos}}
'''Teoria supersimétrica N = 4 de Yang-Mills''' (SYM) é um [[modelo matemático]] e [[Modelo físico|físico]] criado para estudar [[partícula]]s através de um sistema simples, semelhante à [[teoria das cordas]], com [[simetria conforme]]. Trata-se de uma teoria simplificada de [[Modelo de brinquedo|brinquedos]] baseada na [[teoria de Yang-Mills]] que não descreve o mundo real, mas é útil porque pode servir como campo de prova para abordagens de ataque a problemas em teorias mais complexas.<ref>{{citar web|publicado=[[Ars Technica]]|título=Earning a PhD by studying a theory that we know is wrong|autor =Matt von Hippel|url=https://arstechnica.com/science/2013/05/earning-a-phd-by-studying-a-theory-that-we-know-is-wrong/}}</ref> Evidência indica que a teoria supersimétrica de Yang-Mills supersimétrica planar N = 4 é integrável, o que implica que a simetria superconformacional de N = 4 SYM é aumentada por infinitas cargas conservadas.<ref>{{Citar periódico|ultimo=Zwiebel|primeiro=Benjamin I.|titulo=The psu (1,1{{!}}2) Spin Chain of $N=4$ Supersymmetric Yang-Mills Theory|url=http://inspirehep.net/record/1228008/files/B.Zwiebelthesis.pdf}}</ref>

== Lagrange ==
O [[Lagrangiano]] para a teoria é<ref>{{Citar web|url=http://www-hep.physics.uiowa.edu/~vincent/courses/29276/Presentations/Luke%20Wassink.pdf|título=''N''&nbsp;=&nbsp;4 Super Yang–Mills theory|autor=Luke Wassink|ano=2009|acessodata=2013-05-22|urlmorta= sim|arquivourl=https://web.archive.org/web/20140531090415/http://www-hep.physics.uiowa.edu/~vincent/courses/29276/Presentations/Luke%20Wassink.pdf|arquivodata=2014-05-31}}</ref>
: <math>L = \operatorname{tr} \left\{-\frac{1}{2g^2}F_{\mu\nu}F^{\mu\nu}+\frac{\theta_I}{8\pi^2}F_{\mu\nu}\bar{F}^{\mu\nu}- i \overline{\lambda}^a\overline{\sigma}^\mu D_\mu \lambda_a -D_\mu X^i D^\mu X^i
+g C^{ab}_i \lambda_a[X^i,\lambda_b] + g \overline{C}_{iab}\overline{\lambda}^a[X^i,\overline{\lambda}^b]+\frac{g^2}{2}[X^i,X^j]^2 \right\},
</math>
onde
<math>
F^k_{\mu\nu} = \partial_\mu A^k_\nu-\partial_\nu A^k_\mu+f^{klm}A^l_\mu A^m_\nu
</math>
e índices ''i'',''j'' = 1, ..., 6 assim como ''a'', ''b'' = 1, ..., 4.  <math>f</math> representa as constantes de estrutura do grupo de calibre específico. <math>C_i^{ab}</math> representa as constantes de estrutura do grupo [[R-simetria]] SU(4),<ref>{{Citar periódico |url=http://dx.doi.org/10.1007/978-3-642-61194-0_2 |titulo=Supersymmetric Quantum Mechanics |data=1996 |acessodata=2022-04-02 |publicado=Springer Berlin Heidelberg |ultimo=Junker |primeiro=Georg |local=Berlin, Heidelberg |paginas=7–19 |isbn=978-3-540-61591-0}}</ref> que gira as 4 [[supersimetria]]s.  Como consequência dos [[teoremas de não renormalização]], essa teoria de campo supersimétrica é de fato uma teoria de campo superconformal.<ref>{{Citar periódico |url=https://doi.org/10.1007/BF00402046 |titulo=The superconformal algebra in higher dimensions |data=1988-11-01 |acessodata=2022-04-02 |jornal=Letters in Mathematical Physics |número=4 |ultimo=Shnider |primeiro=Steven |paginas=377–383 |lingua=en |doi=10.1007/BF00402046 |issn=1573-0530}}</ref>

== Ver também ==
* [[Teoria-M]]
* [[Gravitação quântica]]
* [[Supersimetria]]
* [[Teoria de tudo]]
{{Referências}}
{{física-rodapé}}
{{Sistemas de ciência}}
{{esboço-física}}
{{Portal3|Ciência|Física|Matemática}}

[[Categoria:Simetria]]
[[Categoria:Mecânica quântica]]