Ação Nambu-Goto

Predefinição:Mais fontes Predefinição:String-theory A ação Nambu-Goto é uma quantidade matemática que pode ser usada para predizer como as cordas se movem através do espaço e do tempo.

Ela é a ação mais simples que descreve uma corda relativistica. Pela aplicação das ideias da mecânica quântica às ações Nambu-Goto (um procedimento conhecido como quantização) pode-se deduzir que cada corda pode vibrar em muitos diferentes modos, e que cada estado vibracional representa uma partícula diferente. Esta ação é a mais simples invariante ação na teoria das cordas bosônica. Ela, para uma corda clássica, a qual possui claramente uma interpretação geométrica, a partir desta ação, que se deduz uma ação mais geral, a ação de Polyakov, e pode ser demonstrado que estas duas são classicamente equivalentes. A ação Nambu-Goto também é usada em outras teorias que investigam objetos-cordas (por exemplo, cordas cósmicas).Predefinição:Nota de rodapé É o ponto de partida da análise de comportamento zero-espessura (infinitamente fina) das cordas, usando os princípios da mecânica de Lagrange. Assim como a ação para uma partícula de ponto livre é proporcional ao seu tempo apropriado, ou seja, o "tamanho" de seu mundo-linha, uma relativista ação da corda é proporcional à área da folha que a corda traça, enquanto que viaja através do espaço-tempo. A ação deve o seu nome aos físicos japoneses Yoichiro Nambu e Goto Tetsuo.

Definição

A ação Nambu-Goto é uma ação funcional para modelos sigma com o espaço alvo uma pseudovariedade de Riemann$(X,g)(X,g)$: Isto é o volume induzido funcional

$S_{NG}:(\mathrm{\Sigma }\stackrel{\gamma }{\to }X)\mapsto \underset{\mathrm{\Sigma }}{\int }dvol({\gamma }^{*}g),$

onde $dvol({\gamma }^{*}g)$ é a forma de volume da retração $({\gamma }^{*}g)$ do tensor métrico a partir de $X$ para $\mathrm{\Sigma }$.

Folha de universo

Yoichiro Nambu (2008)

Assim como um zero-dimensional traça um mundo-linha em um diagrama espaço-tempo, uma corda unidimensional é representada por uma folha de universo.

Todas as folha de universo são superfícies bidimensionais, e requerem dois parâmetros para especificar um ponto na folha. Os teóricos das cordas usam os símbolos τ e σ para estes parâmetros. Como se vê, as teorias de cordas envolvem superiores espaços dimensionais que o do mundo 3D com o qual estamos familiarizados; teoria das cordas bosônicas requer 25 dimensões espaciais e um eixo de tempo. Se d é o número de dimensões espaciais, podemos representar um ponto pelo vetor

$x=(x^0,x^1,x^2,\dots ,x^d).$

Descrevemos uma corda usando funções que mapeiam uma posição no espaço paramétrico (τ, σ) para um ponto no espaço-tempo. Para cada valor de τ e σ, estas funções especificam um único vetor espaço-tempo:

$X(\tau ,\sigma )=(X^0(\tau ,\sigma ),X^1(\tau ,\sigma ),X^2(\tau ,\sigma ),\dots ,X^d(\tau ,\sigma )).$

As funções $X^{\mu }(\tau ,\sigma )$ determinam a forma que a folha de universo toma. Diferentes Lorentz observadores vão discordar sobre as coordenadas que atribuem a pontos particulares n a folha de universo, mas todos eles devem concordar com a área total que a folha de universo possui. A ação Nambu-Goto é escolhida para ser proporcional a esta área total.

Seja $g_{\mu \nu }$ a métrica (d +1)-espaço-tempo dimensional. Então,

$g_{ab}=g_{\mu \nu }\frac{\partial X^{\mu }}{\partial {\sigma }^a}\frac{\partial X^{\nu }}{\partial {\sigma }^b}$

é a métrica induzidaPredefinição:Nota de rodapé na folha de universo da corda.

A área $𝒜$ d a folha de universo é dada por:

$\mathrm{d}𝒜={\mathrm{d}}^2\mathrm{\Sigma }\sqrt{-g}$

onde ${\mathrm{d}}^2\mathrm{\Sigma }=\mathrm{d}\sigma \mathrm{d}\tau$ e $g=\mathrm{d}\mathrm{e}\mathrm{t}\left(g_{ab}\right)$

Usando a notação que:

$\dot{X}=\frac{\partial X}{\partial \tau }$

e

$X^{\prime }=\frac{\partial X}{\partial \sigma },$

pode-se reescrever a métrica $g_{ab}$:

$g_{ab}=\left(\begin{array}{cc}{\dot{X}}^2& \dot{X}\cdot X^{\prime }\\ X^{\prime }\cdot \dot{X}& X{\text{'}}^2\end{array}\right)$

$g={\dot{X}}^{2}X{\text{'}}^2-(\dot{X}\cdot X^{\prime }{)}^2$

a ação Nambu-Goto é definida como,

$𝒮$

$=-\frac{T_0}{c}\int d𝒜$

$=-\frac{T_0}{c}\int {\mathrm{d}}^2\mathrm{\Sigma }\sqrt{-g}$

$=-\frac{T_0}{c}\int {\mathrm{d}}^2\mathrm{\Sigma }\sqrt{(\dot{X}\cdot X^{\prime }{)}^2-(\dot{X}{)}^2(X^{\prime }{)}^2}.$

Os fatores antes da integral dá a ação as unidades corretas, energia multiplicada pelo tempo. T₀ é a tensão na corda, e c é a velocidade da luz. Normalmente, os teóricos das cordas trabalho em "unidades naturais", onde c é definida como 1 (juntamente com $\hslash$ constante de Planck e constante G de Newton). Também, em parte por razões históricas, eles usam o "parâmetro de declive" ${\alpha }^{\prime }$ em vez de T₀. Com estas mudanças, a ação Nambu-Goto torna-se

$𝒮=-\frac{1}{2\pi {\alpha }^{\prime }}\int {\mathrm{d}}^2\mathrm{\Sigma }\sqrt{(\dot{X}\cdot X^{\prime }{)}^2-(\dot{X}{)}^2(X^{\prime }{)}^2}.$

Estas duas formas são, naturalmente, inteiramente equivalentes: escolher uma sobre a outra é uma questão de convenção e conveniência.

Duas outras formas equivalentes são

$𝒮=-\frac{1}{2\pi {\alpha }^{\prime }}\int {\mathrm{d}}^2\mathrm{\Sigma }\sqrt{{\dot{X}}^2-{X^{\prime }}^2},$

e

$𝒮=-\frac{1}{4\pi {\alpha }^{\prime }}\int {\mathrm{d}}^2\mathrm{\Sigma }({\dot{X}}^2-{X^{\prime }}^2).$

Normalmente, a ação Nambu-Goto não descreve a correta física quântica da corda. Para isso, deve ser modificada de uma forma semelhante como a ação de uma partícula ponto. Ela é classicamente igual a menos massa vezes o comprimento invariante no espaço-tempo, mas deve ser substituído por uma expressão quadrática com o mesmo valor clássica. Só então que a física quântica correta é obtida. Para cordas, a correção analógico é fornecida pela ação Polyakov, que é classicamente equivalente à ação Nambu-Goto, mas dá a teoria quântica correta. É, no entanto, possível desenvolver uma teoria quântica da ação Nambu-Goto no Medidor de cone-de-luz.