Operador adjunto

Em matemática e, em especial, em análise funcional, um operador linear em um espaço de Hilbert pode possuir um operador adjunto. Essa relação é a generalização, para qualquer dimensão, do conceito da matriz transposta conjugada. Se pensarmos no espaço de Hilbert como uma "generalização dos números complexos", então o adjunto de um operador desempenha o papel do conjugado de um número complexo.

O adjunto de um operador $A$ é, por vezes, chamado de conjugado Hermitiano de $A$ (em homenagem a Charles Hermite) e é denotado por $A^{*}$ ou $A^{†}$ , sendo a última notação especialmente utilizada em conjunto com a notação Bra-ket.

$\begin{array}{c}\text{ O conjugado de Hermitiano de um operator na Notação de Bra-ket }\\ \\ ⟨A^{†}\varphi |\psi ⟩=⟨\varphi |A\psi ⟩\\ \end{array}$

Definição para os operadores limitados

Suponha que $\mathscr{H}$ é um espaço de Hilbert, com o produto interno $⟨\cdot |\cdot ⟩$. Considere um operador linear contínuo $A:\mathscr{H}\to \mathscr{H}$ (isso é o mesmo que um operador linear limitado).

Usando o teorema da representação de Riesz, pode-se mostrar que existe um operador linear contínuo único $A^{†}:\mathscr{H}\to \mathscr{H}$ com a seguinte propriedade:

$⟨x|Ay⟩=⟨A^{†}x|y⟩\text{para todo }x,y\in \mathscr{H}.$

Esse operador $A^{†}$ é o adjunto de $A$. Isso pode ser visto como uma generalização da matriz adjunta.

Propriedades

Propriedades imediatas:

1. $A^{**}=A$ (Involução )
2. Se $A$ é inversível, então assim é $A^{*}$, com ${(A^{*})}^{-1}={(A^{-1})}^{*}$
3. ${(A+B)}^{*}=A^{*}+B^{*}$ (aditividade)
4. ${(\lambda A)}^{*}={\lambda }^{*}{A}^{*}$, onde ${\lambda }^{*}$ denota o conjugado do número complexo $\lambda$
5. ${(AB)}^{*}=B^{*}{A}^{*}$

Se definimos a norma operacional de $A$ por

$\Vert A{\Vert }_{op}:=\sup \{\Vert Ax\Vert :\Vert x\Vert \le 1\}$

então

$\Vert A^{*}{\Vert }_{op}=\Vert A{\Vert }_{op}$.

Além disso,

$\Vert A^{*}A{\Vert }_{op}=\Vert A{\Vert }_{op}^2$

O conjunto de operadores lineares limitados em um espaço de Hilbert $H$ juntamente com a operação adjunta e norma operacional formam um protótipo de uma álgebra $C^{*}$.

Componentes

Seja ${𝕍}^n$um espaço vetorial finito sobre o corpo complexo e $|i⟩,|j⟩\in {𝕍}^n$dois vetores ortonormais contidos na base canônica desse espaço vetorial. Para qualquer dois vetores contidos nesse espaço na base canônica $|a⟩,|b⟩$teremos que

$⟨a|b⟩={(⟨b|a⟩)}^{*}$.

Assim considere o operador $𝐃\subset ℒ\left({𝕍}^n\right)$($𝐃$ é endomórfico a ${𝕍}^n$), suas componentes são dadas por

$D_{ij}=⟨i|𝐃|j⟩$

mas note que

$𝐃|j⟩=|𝐃j⟩$

portanto

$⟨j|{𝐃}^{†}=⟨𝐃j|$

desse modo

${\left(D^{†}\right)}_{ij}=⟨i|{𝐃}^{†}|j⟩=⟨𝐃i|j⟩=⟨j|𝐃i{⟩}^{*}=⟨j|𝐃|i{⟩}^{*}={\left(D_{ji}\right)}^{*}=D_{ji}^{*}$

portanto o adjunto de um operador representado matricialmente é igual à transposta da sua matriz com os conjugados complexos tomados.

Operador Hermitiano

Predefinição:Artigo principalUm operador $𝐏$ que atua num determinado espaço vetorial é dito hermitiano se satisfaz

${𝐏}^{†}=𝐏$

Um exemplo de operador hermitiano é o operador momento, visto na mecânica quântica. Suas componentes na base do operador posição $(x,y,z)$ são encontradas a partir da relação de completeza (estamos supondo que o espaço vetorial onde esses operadores atuam é completo)

$$⟨\mathrm{\Phi }|{𝐏}^{†}|\mathrm{\Psi }⟩=\underset{-\mathrm{\infty }}{\overset{\mathrm{\infty }}{\int }}⟨𝐏\mathrm{\Phi }|x^{\prime }⟩⟨x^{\prime }|\mathrm{\Psi }⟩d{x}^{\prime }=\underset{-\mathrm{\infty }}{\overset{\mathrm{\infty }}{\int }}{(-i\hslash \frac{d}{d{x}^{\prime }}\delta (x^{\prime }-x)\mathrm{\Phi }(x^{\prime }))}^{*}\mathrm{\Psi }(x^{\prime })d{x}^{\prime }=0+\underset{-\mathrm{\infty }}{\overset{\mathrm{\infty }}{\int }}{\mathrm{\Phi }}^{*}(x^{\prime })i\hslash (-\frac{d}{d{x}^{\prime }}\delta (x-x^{\prime })\mathrm{\Psi }(x^{\prime }))d{x}^{\prime }=⟨\mathrm{\Phi }|𝐏|\mathrm{\Psi }⟩$$

pois as componentes do operador de derivação não são hermitianas (é anti-hermitiano)

$$D_{x^{\prime }x}^{*}={(\frac{d}{d{x}^{\prime }}\delta (x^{\prime }-x))}^{*}={(\delta (x^{\prime }-x)\frac{d}{d{x}^{\prime }})}^{*}=-\delta (x-x^{\prime })\frac{d}{d{x}^{\prime }}=-\frac{d}{d{x}^{\prime }}\delta (x-x^{\prime })=-D_{x{x}^{\prime }}$$o fator $-i$ torna o operador hermitiano:

${(-i{D}_{x^{\prime }x})}^{*}={(-i\frac{d}{d{x}^{\prime }}\delta (x^{\prime }-x))}^{*}=i(-\frac{d}{d{x}^{\prime }}\delta (x-x^{\prime }))=-i{D}_{x{x}^{\prime }}$

Como o valor de um observável tem de ser uma grandeza real, os autovalores de qualquer operador que corresponde a um observável, têm de ser reais por si próprios. Esta condição é garantida se o operador apresenta a propriedade especial de "hermiticidade" (nome dado em homenagem ao matemático francês do século XIX, Charles Hermite).

Uma característica fundamental dos operadores hermitianos reside no espaço vetorial gerado por seus autovetores. Esse espaço possui a propriedade de completude, permitindo que qualquer função que obedeça às mesmas condições de contorno seja expressa como uma combinação linear desses autovetores. Além disso, os autovetores associados a diferentes autovalores são mutuamente ortogonais.

Conjugado hermitiano de um operador constante

Temos um operador $K=a+ib$ , onde $a$ e $b$ são números reais, pela definição temos que o conjugado hermitiano

$⟨\varphi |K\psi ⟩=⟨K^{†}\varphi |\psi ⟩$

Substituimos $K$ por $a+ib$ ,

$⟨(a-ib)\varphi |\psi ⟩=⟨\varphi |(a+ib)\psi ⟩=(a+ib)⟨\varphi |\psi ⟩$

temos que, o conjugado de um operador hermitiano constante é o seu conjugado complexo.

Adjuntos de operador antilinear

Para um operador antilinear a definição de adjunto necessita ser ajustado a fim de compensar a conjugação complexa. Um operador adjunto do operador antilinear $A$ em um espaço de Hilbert $H$ é um operador antilinear $A^{*}:H\to H$ com a propriedade:

$⟨Ax,y⟩=\overline{⟨x,A^{*}y⟩}\text{para todo }x,y\in H.$

Outros adjuntos

Esta Equação

$⟨Ax,y⟩=⟨x,A^{*}y⟩$

é formalmente semelhante à definição de propriedades de pares de functores adjuntos na teoria da categoria, e neste momento que functor adjunto tem seu nome retirado.

Definição para os Operadores Ilimitados

Sejam $X,Y$ espaços de Banach . Um operador linear ilimitado é uma aplicação linear $A:D(A)\subset X⟶Y$, onde $D(A)$ é um subespaço de $X$, chamado domínio de $A$. Dizemos que o operador $A$ é densamente definido quando $\overline{D(A)}=X$.

Dado um operador linear ilimitado $A:D(A)\subset X⟶Y$ densamente definido, o seu Operador Adjunto é um operador linear ilimitado $A^{\ast }:D(A^{\ast })\subset Y^{\ast }⟶X^{\ast }$ que definiremos a seguir.

Primeiramente, definimos o domínio de $A^{\ast }$ como sendo o conjunto formado pelos funcionais $\phi \in Y^{\ast }$ tais que $\phi \circ A$ são contínuos, em outras palavras

$D(A^{\ast })=\{\phi \in Y^{\ast };\phi \circ A\in D(A{)}^{\ast }\}.$

Note que, se $\phi \in D(A^{\ast })$, então $\mathrm{\exists }C>0$ tal que $|\phi (Ax)|\le C\Vert x{\Vert }_X,\mathrm{\forall }x\in D(A).$

Agora, podemos definir $A^{\ast }\phi$ em $X^{\ast }$. De fato, dado $\phi \in D(A^{\ast })$, como $D(A)$ é denso em $X$, existe uma única $\tilde{\phi }\in X^{\ast }$ que estende $\phi$ Predefinição:Sfn. Assim, definimos $A^{\ast }\phi =\tilde{\phi }$. Em particular, temos a seguinte relação fundamental entre $A$ e $A^{\ast }$:

$A^{\ast }\phi (x)=\phi (Ax),\mathrm{\forall }x\in D(A),\mathrm{\forall }\phi \in D(A^{\ast }).$

Na notação par dualidade, escrevemos

$⟨A^{\ast }\phi ,x{⟩}_{X^{\ast },X}=⟨\phi ,Ax{⟩}_{Y^{\ast },Y},\mathrm{\forall }x\in D(A),\mathrm{\forall }\phi \in D(A^{\ast }).$

Ver também

• Operador autoadjunto
• Espaço de Hilbert
• Produto interno
• Norma
• Norma operacional
• Matriz transposta
• Notação Bra-ket
• Operador
• Observável
• Conjugado transposto
• Análise complexa
• Adjunção (teoria dos corpos)
• Representação adjunta (grupo de Lie)
• Teoria de Sturm-Liouville

Bibliografia

• Predefinição:Cite book

• Predefinição:Cite book

• Predefinição:Cite book
• Hollauer, Eduardo (2007). Química Quântica. LTC

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